где расход скважины практически может считаться не зависящим от
времени. Формула (4.25) принимает вид
о 
„
Н(;,) 
= Н + 
Е, | -— 
..
СО-Во+ адр В 
(Гаа) ' 
(4:27)
и она может, таким образом, рассматриваться как 
реше-
ние поставленной задачи для случая скважины, работаю-
щей с постоянным расходом О,. Вводя далее понижение
напора $(7, Т) 
= Н, 
— Н, приходим к окончательному
выражению:.
@. & |- т 
|= ®у 
—
4Т 
Гаа | — 4лТ Я ®)› 
оц48
5(7
здесь
72
п=ужо И =-Ё(Ст),
4а !
известному как решение Тейса [47]. Нетрудно показать,
что в таком виде оно годится и для случая исходной пье-
зометрической поверхности произвольной формы (дока-
жите это самостоятельно, пользуясь методом сложения
течений, — аналогично изложенному в разделе 3.3).
При малых значениях аргумента, примерно при
2.
‚ = —- < 0,05+0,1,
4а 1 
(4.29)
функция — Е, (— 7) хорошо аппроксимируется выраже-
нием т (0,56/7) , и решение Тейса записывается в виде
& = -— п —.
4л Т 
72 
(4.30).
Для двух точек г и ?»‚ удовлетворяющих условию
(4.29), разность понижений $) — $ = А $ описывается,
следовательно, зависимостью
9 
Г. 2
а3 лу@ 
(4.31)
217