с = Н, —2%Т [Ко (%) + ® (Ё)] `
Итак
Н(х‚У)=Нс+2:огЁт [К (%) +^ (%) ® (%) _^ (%3]_46›
В отличиеот формулы (3.44) ‚ зависимость (3.45) отвечает реаль-
ной физической картине и при О,; > 0, так как в данной задаче
возможно наступление стационарного режима за счет перетекания.
ЗАМЕЧАНИЕ. Сделанное выше предположение о горизонталь-
ности исходной поверхности напоров не является принципиальным:
его можно устранить, записывая соответствующие формулы в пони-
жениях, отсчитанных от исходных уровней.
Формула (3.44) является исходной для решения ши-
рокого круга задач.
ПРИМЕР. Задача о скважине вблизи реки.
На рис. 3.10,а изображена скважина, работающая с
расходом @, в полуограниченном напорном пласте. Гра-
ницей слева служит контур реки, на котором задано усло-
вие первого рода: Н = Н = соп5!.
Для решения этой задачи, оказывается, также можно
применить формулу (3.44). С этой целью рассмотрим
сначала вспомогательную задачу (см. рис. 3.10,6): две
скважины в неограниченном напорном пласте с первона-
чальным напором Н, расположены на расстоянии 2/ друг
от друга. Из правой скважины откачивают воду с расхо-
дом @,, в левую нагнетается тот же расход (или, формаль-
но, ее расход О = —О,). Так как пласт неограничен, то
воспользуемся формулой (3.44):
Н(х, у)=Нс—--2—%——Т(1пг—1пг’)+С2
177