описывается логарифмической зависимостью (3.31). Так
как выражение (3.31) удовлетворяет и общему уравне-
нию (3.41) , то, согласно принципу суперпозии, ему удов-
летворяет также сумма:
1 
п
Н(& У) тЭ лт ;1 @„т + С,›
(3.44)
гдеп 
— число скважин;
Г, 
— расстояние от /-ой скважины до точки,
в которой ищется напор Н
п
С„ = 3 С, 
— константа, зависящая от условий на сква-
жинах.
Выражение (3.44) является общим решением задачи
о работе группы скважин в неограниченном изолирован-
ном напорном пласте.
ЗАМЕЧАНИЕ. Обратим внимание, что сама по себе формула
(3. 44) является, в определенном смысле, математической абстрак-
цией; она относится к стациднарному режиму движения, а таковой в
неограниченном изолированном пласте наступить не может (если все
скважины отбирают воду, т.е. О.,> 0 ). Это, однако, не помешает нам
вывести на ее основе другие зависимости, имеющие конкретное фи-
зическое содержание.
Аналогично, из формулы (3.39) для одиночной скважины следу-
ет общее решение для группы скважин в напорном пласте с перете-
канием:
Й 
]'і
Н( у) = У о,, 
(—-«—)+С'. 
‚
607804° () + С, 
(3.45)
Например, для двух скважин с одинаковыми расходами и ради-
усами 
|
@ ` 
,
Н(х у) =эт.т [ 
+К ] +С,.
Постоянную С райдем из условия: Н = Н ‚ на стенке фильтра
первой скважины (г1 г '» ® Г — г, 3 Ё, где 1 — расстояние между
скважинами):
176