уравнению (2.22а) для напорной фильтрации*. В связи с
этим параметр а, по аналогии с коэффициентом пьезоп-
роводности а*, получил название коэффициента уров-
непроводности; 
он отражает скорость распространения
возмущений в безнапорных пластах. Так как обычно
и >> д,*то из сравнения формул (2.35) и (2.23) следует,
что в безнапорных пластах возмущения распространяют-
ся существенно медленнее, чем в напорных системах (при
одинаковых проводимостях примерно в Уш/и 'раз).
Полная математическая эквивалентность конечных
уравнений напорного и безнапорного (при горизонталь-
ном водоупоре и при отсутствии инфильтрации) движе-
ния позволяет нам в дальнейшем приводить выводы и
обсуждения, главным образом, на примере решений для
напорного режима. Соответствующие решения для безна-
порной фильтрации можно получить, как это следует из
приведенных уравнений, путем формальной замены
Н -> й 
(2.38)
для линеаризации по Буссинеску и
‚ 
кл?
ТН> 
(2.38а)
для линеаризации по Багрову-Веригину, кроме того, ко-
эффициент пьезопроводности заменяется коэффициен-
том уровнепроводности. Это, кстати, еще одна иллюстра-
ция эффективности аппарата дифференциальных уравне-
ний, позволяющего устанавливать изоморфность (см.
раздел 1.6) различных физических процессов, т.е. допу-
стимость представления одного из них через другой.
2.4. Краевые уСловия фильтрации
Характер фильтрационных потоков, как отмечено в
разделе 1.6, существенно определяется топологией гра-
ниц водоносных пластов и условиями на них; кроме того,
ясно, что он должен зависеть также от начального (исход-
ного) состояния потока. Соответственно, для анализа лю-
* 
Наличие — слагаемого, — учитывающего — инфильтрацию, — не — является
принципиально важным, в чем мы убедимся позднее.
131