*
—° =п Н,
"мМсЯ 
(2.13)
откуда
| 
а(0 п) =р'77ЁН ‚ 
(2.13а)
т.е.
д(оп) _ _„ +9 Н
Эг “Р" о° 
(2.136)
Подставляя выражения (2.12) и (2.13,6) в уравнение
неразрывности (2.4) , после сокращения на р получим
| 
‚ 
..д_....‘...‚!‘_ 
АЁ_.\'.’Х_'_Ё_‘ЁЁ 
*Ш_—:О‚
Эх "ду 
д2 
ТО! 
(2.14)
а с учетом закона Дарси приходим к результирующему
уравнению:
д (/с _‹?_!_{__) + д 
(]( дН) + д 
(]( дН) =п*_дNo1[
дх 
\"хдх ] ' ду \ У ду) 
д2 \ * д2 
д7°
(2.15)
Для однородного изотропного пласта
12Н
УН 
= — р-,
а*о! 
(2.16)
тде
* 
Ё&
а = -,
7 
(2.17)
Уравнение вида (2.16), называемое уравнением
Фурье, широко исследовано в теории теплопроводности.
Таким образом, в отличие от жесткого режима движе-
ния в напорном пласте, уравнения упругого режима на-
порной фильтрации содержат приозводную по времени,
т.е. в этом случае Н = Н(х, у, г, Р и движение является
нестационарным. Физически это означает, что по мере
уменьшения напоров во времени в водоносном пласте
постепенно срабатываются его упругие запасы. Высво-
бождающиеся при этом объемы воды «вкладываются» в
120