д (0'у,) 
д (2'”,) ‚ д(0у,) 
|
дхщ+ 
ду 
+ 
7 
‹1ха'у‹1[.(2_2)
Очевидно, что разница масс аМ либо накапливается в
пределах кубика (если @М положительна) ‚ либо получа-
ется за счет уменышения упругих запасов жидкости в нем
(если @М отрицательна). Упомянутые упругие запасы,
очевидно, равны дё М = р:п ах ау аг, а скорость из изме-
нения во времени определяется частной производной
Ё—СЁ%Щ. Следовательно, изменение упругих запасов жид-
кости в кубике за время а1 равно:
аМ = —
„ 9(п)
ам = а ах ау аз @! . 
(2.3)
Приравнивая выражения (2.2) и (2.3), получим после
сокращения
дф.\’х) 
дф.уу) 
д(р'\)’_) 
д(о-п) _
х * 
ду * Т 
`=0. 
(2.4)
Это и есть конечное уравнение неразрывности.
ЗАМЕЧАНИЕ. Обратим внимание, что данный здесь вы-
вод уравнения неразрывности можно без изменений по-
вторить для расчетного элемента планового потока, вы-
сотой т и площадью ах йу в пределах напорного пласта
(см. рис. 2.6,6). При этом будет получено уравнение
д (0-т,) + дф_т—уу) +Ё_ф.т.@) -0
дх 
ду 
д1 
(2.5)
гдеоси 
х и у 
лежат в плоскости напластования;
т 
— мощность пласта; расходы жидкости
через верхнюю и нижнюю грани расчет-
ного элемента (а следовательно, и чле-
ны уравнения неразрывности, отвечаю-
щие координате г) здесь равны нулю.
116