формулировки основного закона движения, сколько с не-
достатком информации об исходных параметрах прони-
цаемости.
[__Ё_] Закон Дарси проверяется, как правило, в экспе-
римёнтах со стационарными потоками, исключающих
проявление инерционных сил. Однако у нас имеются
вполне серьезные основания для пренебрежения силами
инерции и в подавляющем большинстве случаев нестаци-
онарной фильтрации: из общей гидромеханики известно,
что для вязких течений с малыми числами Рейнольдса
роль инерции крайне несущественна.
Подтвердим это качественно для фильтрационных течений. Со-
гласно второму закону 
Ньютона, силы инерции, приходящиеся на
жидкость в единице об›г]ьема горной породы, выразятся формулой
йу
У =пеб = о-Й
м РРа 
ОР 
(1.66)
При ориентации вектора У` по направлению / полную производ-
ную аУ/ а{ можно записать в виде [16 ]
фу(1) 
_ ду , ди , 91 _ду ,, ‚ду _ ди у у.ди
# 
ОР 
91 
0Р 9' 
901 
д 
п о! (1.67)
Так как скорости фильтрации и их изменения в пространстве
обычно являются малыми величинами, то вторым членом в формуле
(1.67) , как произведением двух малых величин, можно пренебречь:
@у „дУ
@ 
д` 
(1.67а)
Тогда, с учетом закона Дарси
'‚\‚` == 
1...8_.! 
о— 
-Йо‚,‚д...!
и “Р9р 
О'бот 
(1.68)
Предположим теперь, что, как и в условиях установившегося
движения, силы трения ]ту „› приходящиеся на единицу жидкости,
выражаются формулой (1.48). Сопоставляя (1.48) и (1.68) , получаем
ли _ к 1 д1 
ка
?‚:‚;"3737_@37(1"1)’ 
(1.69)
82