Величина Ве, являющаяся, таким образом, критерием
подобия течений, впоследствии получила название чис-
ла Рейнольдса. 
Верхней границе ламинарного режима
отвечает некоторое критическое число Рейнольдса Ке,р»
составляющее для гладких труб около 2200.
ВОПРОС. Каков будет режим движения воды в круглом капил-
ляре диаметром 1 мм при скорости движения 1000 м/сут?
Итак, содержание этого раздела позволяет сделать
некоторые предположения о возможных особенностях
движения в тонких трубках при не очень высоких скоро-
стях;
1 | основной характеристикой энергии потока явля--
ется гидростатический напор (в дальнейшем — просто
напор);
2 | движение носит ламинарный характер;
3 | потери энергии (напора) определяются преиму-
ществённо силами вязкого трения, причем показателем
интенсивности последних может считаться градиент напо-
ра,
4 | движение имеет место всегда, как только образу-
ется перепад напоров; исключением могут являться очень
тонкие трубки, в которых движение возникает лишь при
превышении градиентом некоторой начальной величины /
ЗАМЕЧАНИЕ. Мы пока оставили в стороне рассмотрение еще
двух сил — инерционных и упругих, которые представляют 
дла нас
(как это выяснится позднее) ограниченный интерес.
Так как во всех рассмотренных примерах для расчет-
ных оценок нами сознательно использовались исходные
цифры, характерные для движения подземных вод через
поровые каналы, то можно ожидать, что сделанные пред-
положения окажутся справедливыми для фильтрации
жидкостей в горных породах. Вместе с тем, мы ни в коем
случае не можем пока считать эти положения доказанны-
ми для подземных вод, так как горная порода лишь очень
приблизительно может уподобляться набору тонких ка-
пилляров. Последнее станет понятным уже при самом
45