`1.1,6, О рёжимах движения
Проверка формулы Гагена-Пуазейля на эксперимен-
тах струбками показала, что она дает хорошие результаты
лишь в определенном интервале скоростей. В этом интер-
вале зависимость и,(! ) действительно выражается пря-
мой линией, проходящеи через начало координат, как это
и следует из формулы (1.19). Однако при дальнейшем
увеличении градиентов скор 
астут медленнее; и на
конечном участке графика и,„-\УГ 
(рис. 1.9, участок `П)).
Опыты с запуском в поток окрашенных частиц показали,
что в диапазоне участка Т (см. рис. 1.9) все частицы жид-
кости движутся параллельно друг другу, т.е. имеет место
параллельноструйное течение, для которого нами и выво-
дилась формула Гагена-Пуазеиля‚ а при выходе скоро-
стей за границы диапазоне 1 отмечается перемешивание
окрашенных струй и в жидкости возникают вихревые
зоны, т.е. основная предпосылка, заложенная в выводе
формулы Гагена-Пуазейля, не выполняется.
Режим параллельноструйного движения, отвечающий
диапазону 1, получил название ламинарного . При лами-
нарном движении скорость пропорциональна градиенту
гидростатического напо-
ра, или, с учетом форму- ц
лы (1.20) , силы сопротив- Ч\.
ления пропорциональ-
ны первой степени скоро-
сти.
Режим движения, от-
вечающий диапазону /П,
получил название турбу—
лентного. При турбулен-
тном движении градиент 
Т
напора и силы сопротив-
ления пропорциональны 
0 
’ 
ч=
квадрату скорости.
ПНОа 
НН
ЗАМЕЧАНИЕ. На опыт- Рис. 1.9. График зависимости сред-
ных графиках / = /(и) фикси- ней скорости течения в трубе от
руется некоторая промежу- градиента
43