т.е. средняя скорость пропорциональна градиенту напора
и квадрату радиуса трубы.
Отметим еще один важный в физическом отношении
промежуточный результат:
(о’втЬ) ' 
(1.20)
т.е. при параллельноструйном движении градиент напора
1 пропорционален силам вязкого трения /› Приходя-
щимся на единицу объема движущейся жидкости.
Формула Гагена-Пуазейля свидетельствует о том, что
движение в трубе имеет место при любом градиенте / > 0,
т.е. при наличии любого сколь-угодно малого перепада
напоров между концами трубы. Опыты, однако, показы>
вают, что в очень тонких трубках вода начинает переме-
щаться лишь при достаточно большом перепаде напоров
АН 2 АН , > 0. Это объясняется тем, что в тонких капил-
лярах вода ведет себя как вязкопластическое тело, обла-
дающее некоторым сопротивлением сдвигу. Если величи-
ну его, приходящуюся на единицу площади, обозначить
через т,, то закону вязкого трения (1.2а) отвечает закон
вязкопластического течения
тпр = 5 +И'
‚ 
(1.21)
согласно которому движение возникает лишь при условии
171 > 1т,!, где т — касательное напряжение.
Рассмотрим объем жидкости в тонкой трубке (рис.
1.8). Справа напор равен Н, слева Н, > Н,. Тогда равно-
действующая гидростатических сил Е, приложенных к
левому и правому сечениям, равна '&'(Н, — Н,) -л—К%;
направлена слева направо. Движению воды под влиянием
силы Е препятствуют силы сопротивления сдвигу, распре-
деленные по боковой поверхности, — / =т,'2л'К-1. Та-
ким образом, движение жидкости начнется при / < Е, а
условие предельного равновесия имеет вид / == Р.
41