ДтДДД И РИ
Рис. 1.5. Схема к оценке изменения энергии фиксированного объема
в движущейся жидкости
Проиллюстрируем сказанное на примере простейшей
задачи для медленного параллельноструйного течения в
круглой трубе (рис. 1.6). Рассмотрим в этом потоке дис-
кообразный элемент жидкости радиуса г и толщиной В.
Полная энергия жидкости в пределах выделенного объема
при его перемещении из положения 1 до положения 2
убывает на величину М'@*А Н, где М = л’р-г?:Ь — масса
жидкости; АН= Н, — Н. Эта потеря энергии обусловлена
работой А„ по преодолению сил вязкого трения /„ на
участке длиной {; согласно закону Ньютона (1.2)
—к 
о-н 
ол
Атр—трі—— ‚иф_2лгЬ1‚ 
(1.13)
так как радиус г направлен перпендикулярно к вектору
скорости й, площадь соприкосновения ©2 выделенного
диска с соседними слоями равна 2л:г:Б, а знак минус
38