Если мы теперь мысленно выделим в жидкости малый
объем д У и будем следить за его перемещением вдоль
трубки тока, то, ввиду отсутствия сопротивления движе-
нию и постоянства массы Мозув объеме д И (Моу=р:ё ),
полная энергия жидкости в нем будет оставаться неизмен-
нойво всех последовательно занимаемых им положениях:
Эбву = соп5!. 
'
Полная энергия складывается из потенциальной и ки-
нетической. Потенциальная энергия определяется в на-
шем случае полями двух сил — гидростатических и гра-
витационных, которые отражены величиной гидростати-
ческого напора:
Эё = МбИв-Н =р'в°д У-Н =ртв' [ЪВЬ; + 2] 0У
(1.9)
Кинетическая энергия равна:
Моауи?_1
И = — — 
= = 
/)' 
2
Эд = 
—р - 
=арисбу 
(1.10)
Так как Э4; + Э07 = Эзу = сопя!
то 
|
2
-Р._ 
&
28 + + 2е 
соп51 
(1.11)
Величина 
/( 2в) по аналогии с первыми двумя чле-
нами в уравнении (1.11) именуется скоростной высотой
й, и отвечает дополнительному подъему воды в измери-
тельной трубке (см. рис. 1.4) , обусловленному скоростью
потока.
Сумма Н‚=й,+2+й,называется гидродинамическим
напором и отражает, таким образом, полную энергию
единицы веса движущейся жидкости. Уравнение (1.11),
связанное с именем Бернулли, говорит о том, что для
стационарного движения идеальной жидкости гидродина-
мический напор в различных точках трубки тока является
36