более ясно представить значение остальных сил — гидро-
статических и гравитационных.
Для этого выделим в установившемся потоке идеаль-
ной жидкости тонкую трубку тока (рис. 1.4) ‚ образующие
которой являются линиями тока. Напомним, что каса-
тельные к линии тока направлены вдоль вектора скорости
в точке касания и что линии тока друг с другом не пересе-
каются, т.е. выделенная трубка тока изолирована от 0ос-
тальной части жидкости. Так как движение установивше-
еся (элементы потока не зависят от времени) , то трубка
тока характеризуется неизменной конфигурацией, а мас-
совый расход жидкости вдоль трубки не меняется от од-
ного поперечного сечения к другому: в противном случае
в потоке должны образовываться пустоты, что физически
нереально, или сгущения, что противоречит идеальному
характеру жидкости. Итак, р и д @ 
= соп&!, где и — скоро-
сть движения жидкости, которая в пределах поперечного
сечения трубки д 
может считаться неизменной вслед-
ствие его малости. Будем, кроме того, полагать движение
плавно изменяющимся, т.е. характеристики его меняются
медленно и непрерывно.
Ц
ч 
_
! 
`1*Ё°:
. 
д
Рис. 1.4. Трубка тока в идеальной жидкости
35