277
Данные исследований ряда авторов (Распопин, 1980) показывают, что
у дна У, —> (, затем турбулентная вязкость резко увеличивается достигая
максимума у свободной поверхности (рис. 6.1) или при наличии спутного
ветра вблизи этой поверхности.
Для описания изменения эквивалентной вязкости по вертикали в гид-
равлически гладких руслах (рис. 6.1) Г.А. Распопиным (1990) предложена
зависимость в виде квадратного полинома
У, =у+Ж,. Ь(атп —Ьп%)‚ 
(6.28)
где ©ё= 0,4; а = 0,88; 
Б- изменяется от ( до 0,88; !, = 21/1’1;
21 — 7 — б; 
П* = \|Х д / р — динамическая скорость; б— толщина вязко-
го пристепного слоя, где турбулентное перемешивание исчезающе мало и
У, = У. Для потоков со свободной поверхностью без ветра Ь=0,8.
В шероховатых руслах принимается, что существует пристепный
слой (рис. 6.1,6), в котором вязкость У, = У, несколько выше молекуляр-
ной и описывается выражением
У, =аге|.7.. 
(6.29)
Голщина слоя А в шероховатых руслах вычисляется по зависимости
л = авеМ7, ® 2,327., 
(6.30)
где 7 ;— высота выступов эквивалентной шероховатости; М - коэффициент,
принимаемый по исследованиям Г.А. Распопина, равный 6,6.
В турбулентном ядре эквивалентная вязкость описывается подобно
(6.31), но вместо У подставляется значение У). Отсюда видно, что во всей
пристепной области шероховатых русел, эквивалентная вязкость превосхо-
дит значения У. для гидравлически гладких русел. В остальной области эти
различия не существенны.
ДЛЯ исследования плоского течения в канале применим гипотезу БУС-
синеска, связывающую трение, вязкость и скорости течения:
т 
а0 
а0
— = (у+у, 
)- = у, —.
р 
Й7 
Й7
Для плавноизменяющегося равномерного движения касательное на-
пряжение изменяется по линейному закону согласно зависимости
т= рв (Ь - 2) + т = т, - рв2!. 
(6.32)
На дне 7= 0, тогда из (6.32) имеем
<, = рБ Т- т), 
(6.33)
(6.31)