2‚(: ЁР(хтЗуп)Фі(хт)Ф](уп)
Д. = ян л! 
‚ 
(11.11)
— 
$#6,)3е70»)
где & — число узлов, в которых задается функция в направлении оси х;
/ — в направлении оси .
Фо = ; Ф)(х)=
(11.12)
Для вычисления полиномов имеются специальные таблицы чи-
сел Чебышева.
Вычислением уже первых 8& — 10 членов ряда обычно достига-
ется хорошая сходимость расчетного и фактического полей. При
таком представлении поля атмосферного давления считается, что
первый член соответствует среднему значению давления по площа-
ди, второй и третий члены ряда отражают меридиональный и ши-
ротный переносы соответственно. Есть попытки физической трак-
товки знаков коэффициентов разложения и их абсолютных значе-
ний.
Однако все же надо отметить, что данный способ несколько
формален, поскольку исходное поле расчленяется на ряд элементар-
ных полей (слагаемых) в виде некоторых геометрических шаблонов,
которым далеко не всегда можно дать физическую интерпретацию.
В большей степени такой жесткой формализации позволяет из-
бежать представление полей метеовеличин с помощью естествен-
ных ортогональных функций (е. о. ф.) [4].
Так как этот метод в настоящее время получил наиболее широ-
кое применение при разработке долгосрочных прогнозов сроков
ледовых явлений, остановимся на нем более подробно.
Метод е. о. ф. обладает максимальной скоростью сходимости
по сравнению с другими разложениями, обеспечивая наилучшую
аппроксимацию числового поля малым числом членов.
Временная 
последовательность 
полей 
задается 
некоторой
функцией Р( х), где / — фиксированное для каждого поля время
388