результате исследований выяснилось, что численная реализация мо-
дели, основанной на полных уравнениях гидродинамики в условиях
сложной топографии, связана с большими трудностями и поэтому
пока ее применение целесообразно лишь для простых водосборов
при наличии достаточно подробных сведений об осадках и стоке.
При воспроизведении склонового стока практически для всей
площади водосбора можно считать, что члены уравнений движения,
соответствующие инерционным силам и градиентам глубин, малы и
движение воды по склону осуществляется при равновесии сил тре-
ния и тяжести. Пренебрежение инерционными членами, производ-
ными глубин по длине и членами, учитывающими динамический
эффект дождя, дает возможность описать процесс стекания воды по
поверхности 
водосбора 
системой 
уравнений, 
представляющей
обобщение уравнений кинематической волны на двумерный случай:
д
ЁЁ..*.@ЗЬ_}. &.=Х_[;
д! ° дх
9 =СЙ3/2 
і)’ 
.
^ 
]‚‹;га‹іц
Н
4, = СЬШ...; 
(6.126)
вгаат
где / — глубина потока; д и д, — расходы воды на единицу ширины
вдоль осей прямоугольных координат х и у; Х — интенсивность осад-
ков; / — интенсивность инфильтрации воды в почву; п — высота по-
верхности водосбора над заданной горизонтальной поверхностью;
й :—Ё%‚ Ё, =%}Ч‚3гас1п= 
+ б.
Системе (6.126) соответствуют характеристики:
ах 
3/2 
1, 
ау 
м2
®® = С 
‚ ——= Ср 
‚ 
6.127
@й 
/ втайт| - & 
| втабт | 
` 
)
Вполне понятно, что система (6.126) значительно проще в пла-
не численной реализации, чем система, основанная на полных урав-
нениях гидродинамики. Однако на участках, где возникает подпор
165