(см. рис. 17.5). Составим дифференциальное уравнение массопереноса
при использовании модели неограниченной емкости. Выделим в хорошо-
проницаемом слое элемент длиной ах и рассмотрим для него солевой
баланс за а# (как это было выполнено при выводе дифференциального
уравнения (17.15)). Принимаем в хорошопроницаемом слое конвек-
тивный перенос и пренебрегаем дисперсией, т. е. членом Р (дС/дх).
Интенсивность оттока вещества через кровлю пласта на участке ах
определяется согласно уравнению (17.2)
дСо
д2
Тогда, принимая параметры л, т и Эм постоянными, аналогично
выводу уравнения (17.15) получаем
де= — Р,(ах-1)
г==0
дс 
° 
0С 
дС,
ти — — 
т 
— — ==
дё т т дх 
“ дг
В слабопроницаемом слое идет молекулярно-диффузионный пере-
нос, и дифференциальное уравнение, аналогичное (6.38), имеет вид
д6 _ р„ #6
— 
’
п
(Ё дЁ 
" дг
где СО :]с(х› , 2‹) ` 
' 
-
Решим полученную систему уравнений операционным методом,
применив преобразование Лапласа 
— Карсона (13.12), как это сделано
в работе [31]. Получим для хорошо проницаемого ‘слоя
тпаС 4- то дС =р, дСо
1 
° 
дг 
дг 
|г=0
где С — изображение функции С. Для слабопроницаемого слоя имеем:
,
С, 
@6.
по -<° 
= р„ 
-,
‘р . 
дг?
Решим его при граничных условиях С)|=о== С и 
Со|у-о ==
= С| „м — 0 (что отвечает схеме неограниченной емкости) и по-
лучим [24 
]
С, =С ехр [г /то/Р„).
Отсюда находим
——(?——С:— 
:——б*\/П‚о/[)м[›р.`
дг 
2==0
ПОДСТЗВИВ ЭТО В ВЬ[ражение для Хорошо ПРОНИЦ-аеМ_ОГО слоя, получим
(грдг/\/‚гр 
+0‹іг‹' 
В
315