“>
///1///‚%//1//////////1/
' 
|
| 
|
* ИУЛЛЛЛИ ИИИ
и 
ВЛОа 
, 
3
_ 
К
е
5
(
Ъ`Ъ`^`` 
,
\ 
;
Ъ``
Ъ
Ъ
. 
! 
Х0 
$
” |////{_///д////////////// ^
НЙ
Рис. 13.1. Схема формирования депрессионных воронок в зоне действия сква-
эжины в пласте с граничным условием первого рода Н, == сопз{ (а, б) и второго
„рода, @ — 0 (в, г): 
` 
`
„а, е — схемы развития воронок депрессий в разрезе (без влияния внешней границы пласта,
# < #, с актнвным влиянием внешней границы, со >> #>> Ё,; 
1, — время достижения внеш-
, 
°° 
.
чней границы, Епр И Кпр—зоны квазнстационарной фильтрации); б, г — графики измеиения
величины понижения во времеийи (го — в опытной скважине, Г, — В иаблюдательной сква.
жине; 7 = оо — время стабилизации уровня, 8? и Зу 
— соответственио понижения в сква-
1
жине в момент времени Ё, и при установившейся фильтрацни); Н -> о — время осушеиня
яласта, 3? , 3? — соответственно нестационарные понижения в скважине
,
развитие воронки по площади и уменьшение скорости снижения уровня
‘воды’ в пласте. При Некв = соп$! формируется близкая „ситуация,
однако характер динамики уровня иной, так как на стенке скважины
градиент потока уменьшается во времени, что обусловливает сниже-
ние величины расхода скважины.
Фильтрация изучена главным образом в однородных и условно
однородных толщах, 
к которым приводятся пласты с хаотической не-
однородностью. Решения получены при отсутствии инфильтрацион-
ного питания и не учитывают наличия естественного (бытового) по-
тока подземных вод (уклон естественного потока Гв = 0, что отвечает
-схеме «бассейна»). Такой подход упрощает математическую постановку
задачи, так как позволяет искать рещение для понижения уровня 5., 
;
220