“ 
-
Рис. 11.5. Нексторые типы расчетных схем прифильтрации под плотиной (а—г)
и в обход ее примыканий (д—з):
а — однородный пласт, плоский флютбет; 6 — ограниченный 
Пласт, флютбет со шпунтом;
в — неограннченный пласт, насыпная плотина с ядром н участком высачнвання, сложный
подземный контур; е — слонстый анизотропный пласт; д — плоское примыканне, ограннчен-
ный пласт с граннчным условием @ == 0; е — поперечная завеся, однородный бесконечный
пласт; ж — сложный контур, ограниченный пласт © граничным условнем первого рода; з —
неоднородный пласт со сложными контурами урезов бьефов н плечевого примыкання
него бьефов (см. рис. 11.4, в) наблюдается измёенение потерь напора
в результате фильтрации воды через слабопроницаемый пласт. В верх-
нем бьефе по мере приближения к плотине потери напора У увеличи-
ваются и достигают максимального значения о — Н,Н, в сече-
нии 3; наоборот, в нижнем бьефе по мере удаления от сечения 4 на-
блюдается уменьшение потерь от #, == Н,Н, до нуля на весьма
значительном расстоянии. Примем для простоты, что /по и Ё, для верх-
него слоя одинаковы на .участках Г и П. Начало координат нахо-
дится в точке 3, а ось х направлена влево. Выделим на расстоянии х
от начала координат бесконечно малый участок ах, через который
в вертикальном направлении в слабопроницаемом слое наблюдается
расход ад1. Тогда согласно уравнению Дарси
ад1 == — йх - 
*—› 
(11.17)
то
Расход потока, идущего в том же сечении х, но в хорошо проницае-
мом слое, найдем по формуле
д = ёт -, 
(11.18)
где Н == Н — у и, следовательно, справедливо выражение аН == — @у.
Подставив его в уравнение (11.18) и продифференцировав полученное
выражение по х, получим
ад 
= — вт - 
. 
(11.19)
ах*
7* 
195