‚ Определяя нестационарный расход дф по формуле (10.6), найдем.
отношение х = д$/дус, Которое покажет, насколько отличается не-
стационарный расход от установившегося при одинаковых граничных
условиях
= 9А 
,
{ == Хбус 
при 
х == тен () 
(10.13)
Воспользуемся 
понятиями времени 
стабилизации
процесса фильтрации т [1]
т= х%/а [сут] 
(10.14)
и относительного времени стабилизации
б = аНх = . 
(10.15)
Последнее, как видно из уравнения (10.15), показывает, как быстро
для точки, находящейся на расстоянии х от источника «возмущения».
(граница х == 0 с граничным условием АН° == соп5{), нестационарный
процесс переходит в стационарный при заданных параметрах пласта.
Величина Г, — безразмерный показатёль, 
в теории фильтрации она
известна как малый параметр Фурье. Выразим в формуле (10.13)
показатель х через ,
1
лф ег (1/2 / 
)
и по таблице из приложения установим значение /, и, следовательно,
момент времени й,, начиная с которого с погрешностью в расходах
х < 5 % нестационарный расход потока будет отличаться от стацио-
нарного
п > 1,6 
ИЛИ 
1 > 1,6х”/а, 
(10.16)
у ==
при этом скорости фильтрации различаются менее чем на 10 %. Раз-
мер зоны с квазистационарным режимом в этот момент времени сог-
ласно уравнению (10.16) равен
В» < 08 4/а 
(10.16а)
Если принять х = 3 %, то , == 2,5 и размер зоны с квазистацио-
нарной фильтрацией определяется формулой Ккв < 0,63 аЁ, что от-
вечает `аналогичным хХарактеристикам радиальной и планово-ради-
альной фильтрации (см. ч. П1). С помощью показателей 1 и Вкв Оце-'
нивают сферу взаимодействия границы х == 0 с геологической средой
(см. главы 1,5).
При линейном 
изменении 
уровня 
на 
границе
о
х = 0 граничное условие имеет вид (см. рис. 10.3, 6)
АН°
%
АН° == 0Ё == 
,
172