(где 1 — длина потока), то влиянием этой зоны на движение подзем-
ных вод пренебрегают и поток на всей длине считают совершенным.
Величина АГ.д для потоков © однородным строением и мощностью»
до 100 м. согласно М. Маскету [8 ] примерно равна мощности АЛ 
ид 5У,
при неоднородном строении А/ид > (2—3) т [541. 
‚ 
:
Спрямлением границ пласта плановую фильтрацию приводят к
плоскопараллельной одномерной или радиальной. В первом случае
представляют урезы рек или водохранилищ в виде прямых линий,
а во втором сложную по контуру, но изометрическую в -плане площадь
Еф потока заменяют на эквивалентную круговую, определяя ее ра-
диус по формуле
В, == /Еы/п. 
(5.13)
При упрощении линейных размеров границ соблюдают эквива-
лентность длин фактического Гу и расчетного Гр контуров.
Во всех случаях показатели А/ид, Во и Г, выступают как пара-
метры сферы взаимодействия с заданными структурой и мерностью
потока.
По форме схематизированных границ выделяют пласт-круг, пласт-
полосу (с двумя прямолинейными границами), пласт-квадрант (гра-
ницы образуют прямой угол), пласт-угол и т. п. (см. рис. 4.1).
Зависимость структуры потока от выбора системы координат уже
рассматривалась в разд. 4.5. Более сложно упрощение структуры
потока введением в расчетную схему некоторых показателей. Такое
упрощение базируется на двух гидродинамических свойствах потока:
1) зона 'резкой деформации потока является локальной, за ее преде-
лами структура потока всегда более проста; 2) гидродинамическая
структура потока позволяет делить его на фрагменты, каждый из ко-
торых характеризуется своей величиной фильтрационного сопротив-
ления движению воды в нем. Эти фильтрационные сопротивления
(на основе аналогии между законами Дарси и Ома) можно складывать
по правилам электрических цепей (см. гл. 14).
Как же следует делить поток на фрагменты, чтобы структура его
упрощалась? Для решения вопроса сравним гидродинамические сетки
несовершенных потоков (см. рис. 4.1, к, л) с аналогичными сетками
для совершенных потоков (например, см. рис. 4.1, б, е). Сопоставле-
ние показывает, что деформация потока вблизи несовершенной гра-
ницы вызывает удлинение линий тока и, следовательно, дополнитель-
ное 
увеличение 
потерь 
напора 
на 
этом 
участке, 
что 
эЭквива-
лентно росту сопротивления потока. Структуру несовершенного по-
тока можно упростить по правилу сложения сопротивлений для по-
следовательных цепей: распространить на всю длину потока /. более
простую структуру его внешней (за зоной деформации) части, т. ©.
принять поток совершенным на всей длине Г., и считать, что этой длине
отвечает некоторое сопротивление потока, а влияние зоны деформации
учесть удлинением потока на величину А/Лд. Тогда расчетную длину
потока можно определить так:
1 = 1 + АГ лд 
(5.14)
94