Рис. 4.83. Схемы к выводу закона преломления фильтрационных токов и Харак-
теристике гидродинамических особенностей потоков в слоистых толщах:
а — элемент потока; б — схема основных направлений движения потоков в слоистых неоцд-
нородных средах. / — ограничивающие линии тока; 2 — вектор-градиент потока /Л,, Г› в
среде с проннцаемостью Ё, н &, (1’; Эй 1[1 э — соответственно нормальная н тангенциальная
‚ 
›
составляющие); 3—5 — схемы направлений (3 — под углом к напластованию (преломление
потока прн Ва : Ё, : & == 200 : 100 : 1, /, </, « 
/1,), 4 — нормально к напластованню (пре-
ломлення нет, 0 == 0, == 0,, Ё)/, == В,!, = К,!4), 5 — параллельно напластованню (пре.
ломления Нет, 
Ё 
—Т = Й, ©, < 01 < 0,); 6 — депрессионная поверхность
д 
2° 
‘3
в слабопроницаемый слой (&, >=>В,) траектория его приобретает почти
вертикальное направление, а при поступлении в хорошо проницаемый
слой (&, <<В,) она существенно выполаживается, так как угол В ста-
новится больше угла @ и поток стремится двигаться вдоль плоскости
напластования. Чем болыше различие в фильтрационных свойствах
сред, тем резче проявляются эти особенности (см. рис. 4.3, 6).
Существуют два главных направления, в которых не происходит
преломления токов: перпендикулярное к плоскости напластования
(см. рис. 4.3, 6) и параллельное ей. В первом случае углы 
с и В равны
нулю, со$ а@ 
и со$ 
В равны единице, тангенциальные ‘составляющие
градиентов — нулю, а нормальные — полным градиентам и 
В соот-
ветствии с выражением (4.16) наблюдается максимальное изменение /,
а скорости фильтрации при этом равны:
1
_]’2_=_!Ё...; 
©1 == 05 
(4.18)
При фильтрации параллельно слоям а и В равны 90°, з!п а и 511 В
равны единице, градиенты в каждом слое одинаковы, так как их нор-
мальные составляющие равны нулю, а тангенциальные — величине
градиента. В этом случае слоистый поток имеет одну кривую депрес-
68