самым сечение пор, а следовательно, и проницаемость породы); 3) при Г ®No Г, все возможное при Данных условиях колдичество связанной воды переходит в гравитационную воду, коэффициент фильтрации становится постоянной величиной, а фильтрация отвечает закону Дарси. Нарушение закона Дарси установлено и изучено в лабораторных условиях, при которых значения /, для глин имеют порядок 1—-10 и более, для тонко--и мелкозернистых песков 10—!—10-® [54]. В ре- альных условиях в глинистых толщах проявление реологических свойств и начального градиента пока нёе выявлено. По-видимому, это связано с тем, что в крупных порах вода ведет себя как ньютоновская жидкость, и через системы таких пор и песчаныйё прослойки фильтра- ция идет в соответствии с законом Дарси. Движение воды в глинистых породах представляет значительный интерес, так как более 60 % разреза земной коры сложено главным образом глинистыми породами. Физические основы движения в тонко- дисперсных породах исследуются В настоящее время с двух позиций: механики сплошных сред на основе модели вязкопластического дви- жения [8, 40, 54] и молекулярно-кинетической теории [31. Рассмотрим наиболее распространенную модель вязкопластиче- ского движения, в которой касательные напряжения характеризуются зависимостью (2.22). Примем пористую среду в виде системы капил- лярных трубок радиусом г и Пполучим связь скорости © филь- трации с расходом Ох `воды в капиллярной трубке площадью попереч- ного сечения @т == л/?. При поперечном сечении о, расходе потока @ и пористости породы л число капиллярных трубок сечением @т будет М = пе/от, а расход в каждой равен 2 од От_="3_= Одг__т = лт“д- (3.9) М по п В. М. Шестаков [54] рассмотрел вязкопластический Поток в ка- пиллярной трубке радиусом гт при условии / :>/,, что часть ее се- чения радиусом го (от оси трубки) занята водой как пластическим те- лом, а в другой части (от го до Гт) поток отвечает вязкому течению (рис. 3.3, а). Интегрируя записанное для таких условий уравнение (2.22) и задавая в нем т == 0,5 у/г, В. М. Шестаков получил выраже- ние для @т. Подставив его в формулу (3.9), он нашел обобщенное вы- ражение для скорости фильтрации: 0=/г[1—%1„+ ] Аналогичные зависимости имеются в работах С. А. Роза, Б. В. Де- рягина, С. В. Нерпина, Н. Ф. Бондаренко и др. При / `»/, поль- зуются линейной асимптотой 0=/г(1—%1„)‚ что графически отображено пунктиром на кривой 4 рис. 3,1, $0