лагают, что структурные (МолекулярНЬ1е) связи по сёчению поры рас пределены равномерно. Для таких условий касательное напряжение т согласно закону вязкопластического течения (закон Бингама—[Шве- дова) может быть выражено следующим образом: йи т=: % (2.22) Как видно из выражения (2.22), при т <<т, движение отсутствует: жидкость будет двигаться только при условии т 2> Т. Если к торцам капилляра радиусом В и длиной / приложена разность напоров, Н,—Н ‚ (см. рис. 2.3), то согласно выражению (2.22) и рис. 2.3, равнодействующая сила гидростатического давления, равная Р == == ра (Н,—Н,) лК*, должна преодолеть дополнительную силу трения Г, = тодлВ!. Движение начнется при Е = [,, и можно найти началь- ный градиент потока /,, отвечающий моменту возникновения движе- ния воды, Н, — Н, „ _2% _ 2% ‚ = —Н —На 30 1 реВ УВ (2.23) Величина то уменьшается почти на порядок при увеличении тем- пературы от 15 до 60 °С и, следовательно, уменьшается величина Г. Режимы движения. Различают два режима движения — ламинар- ный и турбулентный. Ламинарный (струйный) наблюдается при ма- лых скоростях движения и характеризуется отсутствием гидравличе- ского перемешивания. Скорость движения согласно выражению (2.17) пропорциональна градиенту гидростатического напора, а силы со- противления согласно формуле (2.14) пропорциональны первой сте- пени градиента. Турбулентному режиму свойственны беспорядочность движения струй, пульсация, активное гидравлическое перемешивание, что воз- никаёет при больших скоростях потоков и связано с проявлением сил инерции. Касательные напряжения в турбулентном потоке по Л. Прандтлю определяются зависимостью йи тт == (и - у) р Ё—' при рт = 0/? | — (2.24) ап где : — динамический коэффициент турбулентной вязкости; / — длина пути смещения, пропорциональная расстоянию от данной точки до стенки потока. При турбулентном движении согласно выражению (2.24) силы сопротивления пропорциональны квадрату скорости те- чения. О. Рейнольдс экспериментально установил, что режимы дви- жения переходят один в другой плавно, между ними имеется переход- ная зона и можно найти критическую скорость Шкр, При которой ла- минарный режим переходит в турбулентный [8, 35, 53 ]. Безразмерный параметр, по которому оценивается характер движения, получил название числа Рейнольдса Ке и равен Ке = дрисьВ . (2.25) 2 — Закиз No 2716 33