Дит измёнениёе плоТности воды, Т. ё. у = / (2), напор станоВится Вё-
личиной переменной и может быть представлен согласно А. И. Си-
лину-Бекчурину [54} приведенным напором Нар. Из выражения (2.7)
имеем;
Н„р—_=-—‘«(р+[ ‚ ) 
(2.15а)
У0 
2
где , — Вес единицы объема воды на плоскости сравнения г, (в ка-
честве у, может быть взят вес единицы объема пресной воды); р —
пластовое давление, замеренное на глубине г.
В зависимости от закономерностей изменения % = / (2) используют
разные способы для вычисления интеграла в выражений (2.15а) и оп-
ределения приведенных напоров или давлений. Наиболее простой
способ предложен А. И: Силиным-Бекчуриным. Согласно этому спо-
собу интеграл в выражении (2.15а) представляется как
#
і“?агт"іо’:ЁіАгд_%-%‘у&' А22+' ° ‘,
где },, ?а, . . . — Вес ёдиИниИЦыЫ объема воды соответственно на отрез-
{
ках ординаты Аг,, А2, и Т. д.; 2А2,=2‚›——2о. Однако в таких расче-
1
тах возникают погрешности в результате неопределенности выбора
начальной плоскости сравнения г, и определения 
}. Подробнее этот
вопрос освещается в работах |4, 8, 54{).
` Показатели движения реальной жидкости. Энергия потока при
движении реальной жидкости расходуется на преодоление сил вВяз-
кого трения и поэтому напорная поверхность понижается по направ-
лению движения, и чем болыше силы трения, тем больше перепад
напоров и градиент напора (см. рис. 2.1, б, линия 6):
1 =Н1*—‘Н3/[‘1_2, 
(2.16)
где / — расстояние между Н, и Н,.
Связь градиента напора со скоростью и расходом движения реаль-
ной жидкости можно получить, если использовать известные из гид-
равлики [8, 31, 34, 54 
| значения скорости и и расхода @;, характе-
ризующие струйчатое движение вязкой жидкости в трубке радиусом К.
Скорость и на расстоянии г от оси этой трубки описывается уравнением
и= ! 
(В2—г?), 
( 17)
4р
из которого видно, что скорость в поперёчном сечении трубки изме-
няется по параболическому закону и имеет максимальное значение
вдоль оси Трубки при г == 0 (рис. 2.4):
Итах == ._Е_З}В?_ '- 
(2 18)
р
31