витационных сил в единице объема
потока, 
идущих 
на 
преодоление
сил — вязкости. 
Выражение 
для 
фФ
можно 
получить, 
если 
рассмотреть
[64] 
условия — гидродинамического
равновесия столбика воды длиной {
и 
поперечным сечением 
@, 
На кон-
цах которого действуют силы дав-
ления Р, == р,0 и Р, = р,„о, направ-
р ленные вдоль 
столбика 
(рис. 
2.3).
В 
объеме 
столбика 
И == @! 
дей-
ствует его вес С = рро! = у0!, на-
правленный вертикально. 
Этим си-
лам противодействуют силы .сопро-
тивления /;р. Гидродинамическое равновесие всех сил в проекциях
на ось столбика запишется так:
_—Р2+6$іпа=ітр.
Учитывая, что / $ 
@ == г;——2г,, Пполучим
Рис. 2.3. Схема к выводу уравне-
иия гравитационного потенциала
( - уга)— (р -- Угз) = Гор/о. 
(2.11)
Вводя функцию
ф=р-- ', 
(2.12)
(где р — гидростатическое давление) уравнение (2.11) с учетом (2.12)
приведем к виду
Фи—- Фа = Рр 
(2.13)
Величина {;р! выражаёет работу сил сопротивления по длине по-
тока [, а величина /;р//У 
— энергию, требуемую для перемещения
единичного объема воды между сечениями 1 и 2. Эта энергия по опре-
делению должна равняться разнице значений гравитационного по-
тенциала в данных сечениях. Поэтому из уравнения (2.13) следует,
что величина ф согласно формуле (2.12) является гравитационным
потенциалом. Разделив выражение (2.13) на {, получим
®— 
® 
= В, 
(2. 
4)
! 
` 
у
т. е. удельные силы сопротивления, действующие в потоке движу-
щейся - жидкости, пропорциональны градиенту гравитационного по-
тенциала Г,. Для преснои и слабоминерализованной воды у == соп5$!,
тогда от Ф ’ можно 
перейти к выражению гидростатического напора.
Из зависимости (2.12) имеем:
Н=-Ф= Р г=Ййр+-2, 
(2.15)
у 
у
что совпадает с зависимостью (2.7).
Приведенный напор. Для 
неоднородных жидкостей в условиях,
когда с изменением глубины залегания водоносного пласта происхо-
30