Рис. 2.2. Схема, пояс- 
-
няющая соотношение сил
вязкого трения 
в 
жЖид-
кости
жения молекул жидкости; б) трение между слоями пропорционально
поверхности соприкосновения слоев © и скорость относительного
взаимного перемещения слоев равна
И) — о
Ал
ди
йп
|7| 
= Н
Алп->0
э
где из, из — скорости слоев, находящихся друг от друга на расстоя-
нии Ал; л — расстояние, перпендикулярное к направлению движе-
ния; в) сила трения не зависит от давления в жидкости и различна
для разных жидкостей; г) сила вязкого трения направлена противо-
положно потоку жидкости.
Согласно закону Ньютона сила вязкого трения равна
‹ 
а
Гтр= —Н&Т‘—:" ’ 
_2.9)
а касательное (тангенциальное) напряжение, приходящееся на еди-
ницу площади, можно определить по формуле
Ттр — ‚3’ =-—Н%Ё—° 
(2.10)
Силы вязкого трения увеличиваются с ростом и и уменьшением
толщины слоя жидкости /п. Повышение температуры жидкости приво-
дит к ускорению ее движения, так как и уменышается. При возраста-
Нии давления 
до 20 МПа и примерно постоянно, далее быстро увели-
чивается.
2.3. ДЕЙСТВУЮЩИЕ СИЛЫ И РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ
В РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ
Понятие о гравитационном потенциале. Движение элементарного
объема жидкости определяется действием сил: 1) гидросТатического
давления по поверхности этого объема; 2) тяжести (веса объема: жид-
кости); 3) упругости (определяемых сжимаемостью жидкости); 4) вяз-
кого (внутреннего) трения (условно распределенных по поверхности
объема); 5) инерции. 
‚
Движение в таких условиях описывается сложным уравнением
Навье—Стокса [3, 8, 40 
]. Если пренебречь инерционными и упругими
Силами, .то силы движения выражаются через гравитацион -
ный потенциал ф, характеризующий удельную энергию гра-
29