С конца 50-х годов ХХ века, когда гляциометеорологические исследования
стали проводиться в большом числе горноледниковых районов, методы расчета па-
раметров турбулентного обмена, разработанные для равнинных территорий, были
«перенесены» на ледники. При этом не учитывалось, что механизм турбулентности
здесь чрезвычайно сложен и отличается от такового на равнине:
а) 
наличие круглосуточной и глубокой инверсии температуры затрудняет
динамическую турбулентность;
6) постоянные параметры в полуэмпирических формулах, рассчитанные для
горизонтальной, однородной поверхности, не применимы в условиях наклонного
ледника, обрамленного крутыми склонами гор;
в) местная циркуляция воздуха, включающая стоковый ветер, долинный по-
ток, ветры склонов, фен из свободной атмосферы, представляет собой в общем не-
стационарный поток, внутри которого температурные, влажностные и ветровые
характеристики меняются в вертикальном и горизонтальном направлениях, а также
в разные промежутки времени.
Из сказанного выше следует, что методы расчета турбулентных потоков теп-
ла и влаги, основанные на применении полуэмпирической теории турбулентности
для установившегося потока воздуха над обширной и ровной поверхностью, вряд
ли могут дать достоверные результаты в условиях ледников, особенно горных.
Обоснованность выбора какого-либо метода оценки количества тепла, обу-
словленного турбулентным тепло- и влагообменом (Р и 
Г1Е, где 
1 — скрытая
теплота испарения-конденсации) может быть доказана в какой-то мере путем со-
поставления измеренных величин таяния снега или льда и рассчитанных из урав-
нения теплового баланса. В большинстве горноледниковых районов средних широт
преобладающая часть энергии, затрачиваемой на таяние, поступает от солнечной
радиации, а Р и ГЕ ничтожно малы и нередко имеют разные знаки.
Очевидно, что проверка применимости той или иной формулы расчета мо-
жет проводиться лишь при определенных условиях, а именно:
а) 
в результате турбулентного влагообмена на леднике существенно преоб-
ладает конденсация, так как в противном случае при испарении разность (Р — 1Е),
как правило, близка к нулю при любых значениях каждого из этих параметров;
34