ния. На горных ледниках значения о колеблются от десятых долей миллиметра до
десятых долей сантиметра.
Существует множество различных полуэмпирических формул для расчета
основных параметров турбулентного обмена Р и Е. Вих основе лежит использо-
вание зависимости потоков тепла Р и влаги Ё от вертикального градиента соот-
ветствующей субстанции в нижнем слое воздуха и интенсивности турбулентного
обмена, характеризуемой коэффициентом турбулентности:
ат 
а$
[)=‚ОЬСР[<61—2 
Е=‚ОЬКа—,
где , — плотность воздуха при атмосферном давлении ; с, — удельная теплоем-
кость воздуха при постоянном давлении; 
К — коэффициент турбулентности;
аТ /а: и ама — вертикальные градиенты температуры и удельной влажности в
приледниковом слое воздуха.
Основные различия предлагаемых отдельными авторами методов расчета Р
и 
Е& 
заключаются в разной трактовке зависимости коэффициента турбулентности
К от степени устойчивости атмосферы и скорости ветра. Результаты расчетов по
разным формулам особенно сильно отличаются для условий сверхустойчивой
стратификации, т.е. инверсии температуры, типичной для теплых зон ледников
(вертикальная разность 10°С и более в нижнем двухметровом слое воздуха). Этот
факт обусловливает некоторую неопределенность при сопоставлении результатов
расчета Р и & на различных ледниках.
16. Формирование приледниковой температурной инверсии
Одна из главных особенностей теплового режима нижнего слоя воздуха над
ледниками — это инверсионное распределение температуры (т.е. повышение ее с
высотой) в течение всех суток. При этом турбулентный поток тепла направлен к
подстилающей поверхности и относится к приходной части теплового баланса. В
обычных условиях (вне ледника) в светлое время суток, когда деятельная поверх-
НОСТЬ (травяной покров, оголенная почва и Т.Д.) нагревается солнечными лучами,
32