щением катаклазирующего влияния течения льда. В холодном
льду, где режеляционная перекристаллизация исключена, рост
зерен не подвергающегося течению льда не имеет места. 
—-
играция включений. Миграция жидких и газо-
образных включений во льду под влиянием температурного гра-
днента всегда происходит в сторону источника тепла, т. е. противо-
положно 
‚направлению 
теплового 
потока. Для газообразных
включений 
неизбежность 
этого 
была 
впервые 
установлена
в 1912 г. (Кос\ и. \Уевепег, 1930, стр. 256), а для жидких солевых
включений она была доказана теоретически и экспериментально
в 1926 г. (\/Ъ!тап, 1996). На конце воздушного пузырька, обра-
щенном в сторону более высокой температуры, давление насы-
щающего пара выше, чем с противоположной стороны, что вы-
зывает диффузию водяного пара в направлении теплового потока,
возгонку льда у теплого конца пузырька и сублимацию — у хо-
лодного. В результате стенки пузырька, а значит, и содержащийся
В нем воздух, перемещаются в противоположную сторону, к ис-
точнику тепла. Этот процесс идет медленно, так как требует боль-
шого количества тепла, 
и сопровождается изменением формы
пузырька во время миграции. На испаряющемся конце кривизна
поверхности пузырька увеличивается, а на противоположном —
уменьшается, По мере удлинения пузырька разность температур.
на его концах растет и процесс ускоряется, что ведет к вытяги-
ванию пузырька. С другой стороны, чрезмерно большому 
удли-
нению препятствует уменьшение давления насыщающего пара
по мере увеличения кривизны вогнутой поверхности. Поэтому _
под`влиянием температурного градиента пузырьки воздуха дол-
жны 
приобретать 
цилиндрическую 
или 
‘слегка 
трушевидную
форму © расширением у холодного конца.
о же самое происходит с ячейками солевого раствора во льду:
У теплого конца ячейки равновесная концентрация соли меньше,
Чем у холодного, ионы соли диффундируют в сторону меньшей
концентрации и равновесная концентрация нарушается: у теп-
лого конца включения происходит плавление льда, а у холод-
ного — замерзание воды. В результате ячейка солевого раствора
удлиняется и мигрирует в сторону источника тепла.
`Направленная книзу миграция солей в ледяном покрове моря
с 
большим 
температурным — градиентом 
— идет 
сравнительно.
быстро, а летом 
еще `ускоряется вытеканием более тяжелого
раствора вниз 
по 
каналам 
протаивания 
и 
замещением его.
атмосферным воздухом. Таким образом осуществляется опресне-
ние соленых льдов, прогрессирующее с возрастом и’особенно
в летние периоды. 
В
Миграция воздушных включений имеет меньшее значение,
В глубине длительно` 
существующих крупных массивов льда
температурный градиент слишком мал, а в поверхностном слое,
390
где градиент достигает большой величины, направлЁнЁп Ё:
периодически меняется в диаметрально противоположны. 
р
н 
Это явление
кция 
льда.
Частичная 
дестру 
1Е
представляет результат неравномерного избиратель:;;;›мтакух
лЕдяиой 
породы. 
Последнее 
обусловлено — вли:
‘оров: 
;
факіг) Рлучистой энергии и 2) неравномерного. распределён:: б‘к::;_
чений с большим, чем у льда, коэффициентом поглощен! 
у'
энергии. 
;
стО]`;1[3сле1;\г:тьаие меньшей устойчивости т‹›нког‘:: ПЗ‘Ё‹;Т'Ё::‹Х:‹›;Ё;Ё
ллов и снижения точк
ооа 
й 
избирательное таяние по
д 
сь примесями солей 
избир, 
9
ао 
ить при очень мед:
жет происход! 
р
аницам кристаллов льда мо: 
» 
‚
;‘;Ёхно: призоке тепла путем копдуктивноиСТЁЁЁЕЁЁЁ:)Ё:: ТЁЁ
и ледяной поверхности 
:
при соприкосновени! 
оя
езультате кон: 
3
м воздухом приток тепла в р. 
к
:;"ю окё!ывается слишком быстрым для расходо‹;:;)т; её;›а';‹;:;:ие
и8 
ается равн
збирательное таяние, и начин 
Е
:Ёвгрхнёсти. Поэтому можно различать два разных процесс
ния льда:
таяі) термическое, преимущественно конвективное
стное таяние;
таяние.
9) 
радиационное «объемное» 
к,
’Ёеёмёческое таяние, которое может происх‹:);:;т;/\;{ ;\“‹2 Ёсевіі:) д:й
а, 
граничащей как с в 
‚
верхности ледяного тела, 
к 
н
т 
и породами, обычно пр
так и с другими горными 
о: 
оО
Ц 
ги. 
Исключением является 
тер!
ванию тающей поверхности. 
к
воздействие текучей воды, ведущее к формирвпш;г:;овнеир Е
изрезанной поверхности, а таёже ВПУТРЁ:_›‘!ЁЁЧЁ:Ъ пНЕ
й 
ыа 
рорм, кото)|
стей во льду — совокупности 
а
1932 а) термокарстом.
званы М. М. Ермолаевым ( 
я
::еме... термокарстового рельефа — замкнутые котлоч;и:::!ц:зн_
таивания — является результатом неравномерного рад!
аяния.
ног‹())::азывающая 
тепловое действие длиих;‹)›:аао::о?:;’пби :;с;:
е 
озрачного л
адиации проникает в толщу пр' 
т
Ееёколы‹их рметр‹лз во все убывающем колич‹;т]хха:япёог;;;;:н)‘;дёт_
после начала т:
ления от поверхности. Однако 
у 
е
ного слоя проницаемость его для лучистой энергии ре:;к;)\еузлыхо_
шается. Поэтому радиационное таяние во ЛЬДУ1"...2‹Шда он
дит за пределы поверхностного слоя мощностью 1—2м,
›олее 20—40 см.
а Ёадиационно‹е таяние, охватывающее одноврег;];ё; :;Ё]еь:;;
й 
й 
1 
породы, всегда имее:
менее мощный слой ледяной пор 
Е
характер вследствие неравномерного распределения прим' ,
поверхно-