АаЕ —
л 
аа,
А=ИзпФ 
и 
а= о51 9.
Здесь А — годовой прирост в области питания;
а — годовая убыль в области Уубыли; 
у
аЁ и а — площади `сечения т 
6) 
е
ника’ в области пи&!н:: ;о;гь?::ьрхно‹:тыо УЙ
Ё и © — соответствующие скорости движения:
И ф — углы между линиями тока и поиерх’пос'гью лед-
лао 
ника 
в Е›бластих питания и убыли. 
:
я будё'гг%%...;}:ш‘шыи ледника условием стационарности дви-
ЗОЕ 
ратная пропорциональность площади поперечного
скорости движения о в каждой точке протяжения
трубки тока:
аР, 
: аЁ, = оз: о).
теч;&;›;‹›дзр:зпог;дросщ"етёего идеального случая стационарного
а 
полнительных допущений 
С.
щих модель движения к реальны 
Н
еа 
им условиям, теория течения
объяснение `разнообразнейшим явлениям, связ'г]пшым с дв:›?‹еет
нием ледников: изменениям формы пов,
::я, распределению морен,
:Ё’З?{:‚)ЁЁЁ:ЦПР];'З}":ЖЁННО рекоиструирова‚;“: ;‹';‘:ЪТ}ЁТЁЁЖДЗШТ:Ц,Н:::
теорию колебаний. ледников Фореля Риднно”. <ФоРМУЛИРВат
‚...‹Г,Ё'ЁЁЁ’Ъ олько геометрин давженцае КАнеметической так
родинамическая — т
(‘;Ё);зь;) :;:Ё:;ВЁ ЁЗ?«›Ё%:ЁЬЛЕДНШЁОВ С текех;пёе:к ;язкёйе ;'кьехд}:‹оис;'и
побудили к попыткыа со?іш(-лсиявіі о ПРРОНЫ че
И 
кже и гидродинамически
теорий течения ледников, даюсщих 
количествене-іую сВязЬ Дви)Е
326
жения с физическими свойствами льда и действующими на него.
силами. Основоположником современных гидродинамических тео-
рий течения ледников является советский физик Б. П. Вейнберг,
в 1906 г. доказавший правомерность применения к имеющему
место в ледниках случаю течения жидкости по каналу законов
течения в трубе, получающейся, если к каналу по свободной по-
верхности приложить его зеркальное изображение. Все гидро-
динамические теории исходят из уравнений Навье-Стокса, выра-
жающих основной принцип гидродинамики Ньютона: соответ-
ствие ускорения действующей силе, которая представляет собою
результирующую силы тяжести, градиента давления и силы тре-
ния. Но так как интегрирование уравнений Навье-Стокса, необ-
ходимое для того, чтобы дать общий закон движения вязких жид-
костей, превышает возможности современного математического
анализа, то большинство попыток ограничивалось упрощенными
идеальными условиями.
К. Сомильяна ($опи!апа, 
1921) 
вслед за Б. П. Вейн-
бергом рассматривал стационарное течение ледника в цилиндри-
ческом канале с однообразным уклоном и прямыми — линиями
тока, допуская отсутствие питания и убыли. Развивая теорию
Вейнберга-Сомильяна, М. Лагалли (ГаваПу, 1930, 1933) вывел
простую формулу зависимости скорости движения и от глубины
под поверхностью г для продольной 
оси ледника, имеющего
плоскую верхнюю поверхность, полуэллиптическое ложе с ши-
риной, значительно больше мощности, наконец, однообразный
и одинаковый продольный угол наклона поверхности и ложа (е):
и = и — ® 23 ыа
Эи 
"
где у— скорость на поверхности;
р— плотность льда;
д— ускорение силы тяжести;
@ — коэффициент вязкости льда.
Лагалли считает возможным применять эту формулу к тем
участкам крупных ледников, где скорость на поверхности 
не
меняется, предполагая ложе плоскостью, параллельной поверх-
ности. Тогда мощность ледника в любой точке такого участка
будет равна
й 
Зв
е 1/ В5та’
тде 8 = ра — объемный вес льда.
Пользуясь этой формулой в благоприятных условиях на лед-
никах с известной мощностью, М. Лагалли получил средний ко-
эффициент вязкости для альпийских ледников в 
1,0.1014 пуаз
327