типу роста, а отрицательное — сплюснутость по главной оси и соответственно — принадлежность к пластинчатому типу. Для очень редко встречающихся кристаллов с правильной огранкой можно также определить характер погасания. В раз- резах, перпендикулярных к оптической оси (непросветляющихся), род граней виден непосредственно по симметрии контура. Пря- мое погасание наблюдается по отношению к граням моноэдра или пинакоида в любом положении, а также призмы, перпенди- кулярной к плоскости шлифа. Симметричное погасание свойст- венно грани пирамиды, перпендикулярной к плоскости шлифа, косое — наклонным граням призмы и пирамиды. При исследовании на федоровском столике соотношение кри- сталлографических осей с внешней формой кристалла, а также характер огранки выявляют в результате непосредственных из- мерений. 6. Определение ориентировки оптических осей кристаллов может осуществляться различными методами, дающими разную степень точности. Простейшим и наиболее грубым способом является деление кристаллов в шлифе на категории по высоте интерференционной окраски (например, с низкой, средней и вы- сокой окраской). Подсчет большого количества кристаллов каж- дой категории, особенно в трех взаимно перпендикулярных сре- зах, дает возможность составить приближенное представление о преобладающей ориентировке оптических осей. Более точным, но также лишь статистическим, методом, по- зволяющим определять только преобладание той или иной ориен- тировки, является метод определения азимутов точек выхода оптических осей кристаллов в трех взаимно перпендикулярных срезах (Ое Оцегуат, 1948). Для каждого кристалла измеряют азимут того положения погасания, которое при повороте на 45° соответствует обратной параллельности с гипсовой пластинкой или кварцевым клином (имеющих по длине ось пу). При беспоря- дочной ориентировке в каждый угловой сектор в 15° должно попасть в среднем 4,17% азимутов всех оптических осей. Зако- номерное отклонение в сторону преобладания определенных азимутов указывает на упорядоченность структуры. Точнее определить ориентировку оптической оси каждого кристалла можно путем дополнения измерения азимута главного сечения величиной углового расстояния выхода оптической оси от центра поля зрения *. Для этого сначала коноскопически опре- деляют, в какую сторону наклонена оптическая ось в ПЛОСКО- сти главного сечения (помня, что при включении линзы Берт- рана коноскопическая фигура поворачивается на 180°). Если * Метод, применявшийся для льда Г.Бадером (Вадег, 1939) и М. Перуцом (Региёх а, беПатап, 1939). 126 выход оптической оси расположен в поле зрения микроскопа, то угловое расстояние от центра определяют коноскопически по формуле Малляра, приведенной на стр. 325. В противном случае определение угла наклона оптической оси производят путем измерения толщины шлифа и разности хода, приобретае- мой обыкновенным и необыкновенным лучами в кристалле. Для измерения толщины шлифа @ при достаточно сильном увеличении повторно измеряется микрометрическим винтом сме- щение @, тубуса между положениями, когда в фокусе находятся верхняя, а затем нижняя поверхности льда в шлифе, которые распознаются по пылинкам или пузырькам между льдом и стек- лами: @ == 1,311 а,. Разность хода А измеряется методом компен- сации с помощью обыкновенного или градуированного кварце- вого клина (точность от + 10 до 40 тр.) и более точно— с помощью компенсаторов Берека или Бабинэ. Угол наклона оптической оси ф вычисляют по формуле где л. =л„+%1. Г. Бадер (Вайег, 1939, стр. 54) составил номограмму зависимости разности хода от толщины шлифа для льда, дающую возможность находить угол наклона оптиче- ской оси графически (фиг. 25). Описанный метод очень трудоемок и не может обеспечить точности свыше +5°. При всех обстоятельствах ему следует предпочесть универсальный метод Е. С. Федорова *. Особенно- стью применения универсального метода к структурным иссле- дованиям является необходимость систематического изучения всей площади шлифа с сохранением его ориентировки. Для па- раллельного самому себе перемещения шлифа на столике служат салазки Шмидта. Чтобы набрать достаточно большое количество кристаллов крупнозернистого льда, приходится исследовать не- сколько одинаково ориентированных шлифов. Избежать этого можно было бы применением большого теодолитного микроско- па (Отезсйег, 1932, стр. 167), позволяющего исследовать шлифы площадью до 25 см ®, или универсального столика с поляроидами. Ввиду отсутствия стеклянных полусфер с таким же низким, как у льда, показателем преломления, в значения углов, изме: * Значения Л, и п, для льда приведены на стр. 49. ® Литература по методу Ё. С. Федорова: Е. А, Кузнецов. Краткий курс метода Федорова в петрографии, 1949. А. К. Подно- гин, Микроскопическое исследование породообразующих минералов по методу Е. С. Федорова, 1937. В. В. Никитин, Универсальный метод Федорова, литогр, издание. СПб., 1911 — 1915. 127