поверхностям. После одного из опытов над сжатием льда, при котором кристалл льда размером около 1 см под давленаем пер- пендикулярно к главной оси, © одной стороны, испытал деформа- цию, а © другой, — нет, указанные исследователи наблюдали поворот направления погасания в разных частях — кристалла до 20°. В оптически двуосных ледяных кристаллах с главной кри- сталлографической осью или с перпендикуляром к базисной плоскости совпадает острая биссектриса. Если двуосность вы- звана сжатием кристаллов перпендикулярно к главной оси, то плоскость оптических осей: у льда, как и у всех оптически поло- жительных веществ, располагается в направлении давления (у оптически / отрицательных! кристаллов она располагается перпендикулярно кэтому направлению) (К1осКе, 1879, стр. 280). Видимый угол оптических осей кристаллов природного льда, подвергавшихся деформации в естественных условиях, часто достигает 10—20?, а иногда приближается к 50°. Однако наблю- дения автора за освобожденными от внешней нагрузки образцами подобных льдов показали, что сколько-нибудь значительного уменьшения угла оптических осей у них не происходит в течение периода до двух и даже до четырех „лет. Отсутствие релаксации столь сильных внутренних напряжений в течение длительного времени, конечно, невозможно. Вместе с тем разнообразие вели- чины углов: оптических осей соседних кристаллов, © одной сто- роны, а с другой, — закономерная связь между степенью раз- вития двуосности и интенсивностью _деформации, которой под- вергался лед, лишают всяких оснований предположения о су- шществовании двуосных полиморфных модификаций льда. Решение Этого вопроса было достигнуто экспериментальным путем. Оказалось, что сохранение монокристальности при изгибе с последующей довольно быстрой релаксацией и исчезновением двуосности после устранения нагрузки (при — температурах в пределах —5° -- —12°) имеет место только в тех случаях, когда изгибы вызывают расхождение оптических осей не свыше 7—®. При дальнейшем деформировании изогнутая часть кри- сталла без видимых нарушений сплошности распадается на ряд блоков с более или менее близкой друг к другу` ориентировкой, достигая, таким образом, устойчивого равновесия, сохраняю- тщегося и после освобождения от нагрузки. Вместе с тем ряд ново- образовавшихся одноосных кристаллических блоков, или поли- гонов, попадая одновременно в поле зрения микроскопа, дает тот же эффект, что и единый оптически двуосный ‘изогнутый кристалл. Также и на лауэграмме результат полигонизации, как и изгиба, проявляется в астеризме. Таким образом, истинная оптическая двуосность льда В ИН- тервале температур от нуля до —19°, повидимому, никогда не 50 превышает 7 — &; О. и&еем дел1‹.:›7с псЁв'д‹ЁдЁ%ЁЁЁ ббльших углов оптических осей мы © стью, связанной й цией Ли распадом кристаллов. ПНО «Ле свпзанпоё 5‹‘:};:‹; е цветы». Интересной особенностью льда оЮ прозрачностью и низкой температурой плавле: го способность к внутреннему плавлению за счет Фиг. 9. Разросшийся следяной цветок», (Фото из Н. $сЪоеп!/ез, 1905) и й ы ‘лощаемой лучистой энергии, которое аналогично образованию поверхностных фигур травления В Ур тр У других минералов и у самого. центрами таяния, повидимому. › ому, служат инородные включения, но поведение самого льда п 13, е о ри этом весьма Внутри облучае:мого кристалла через не являются небольшие плоские ' Вра ноодОЛеННй диски из воды, при & у продо. МЁРНИЁПЁЁЁ;‹:тающиеся в подобие цветов с шёсты‹? еке]г‘т›:се:киаи — азные «отрицательные к ` ристаллы», названные «ле- Ёгіггхми цветами», или «цветами Тиндалля», по имени исслед‹::е ВоЬЁо;ЁГБЁЫЁЭ описавшего их (Тупйа|, 1858; Зсбоеп]е5 19025]: тоВо те; нх[;!й :1418 Кстр& ›2,5831:]0) В центре разросшегося «цветка» появ: — та, насыщенная водяны! : с м паром, обра- ‘ующаяся вследствие уменьшения объема при таянии; т%мнойбсзнаа 4* 51