‚деформация состоит из взаимно перекрывающихся упругой и пластической частей, причем величина деформации зависит одно- временно и от нагрузки в данный момент, как у идеально упру- гих тел, и от интеграла изменения нагрузки по времени, как у те- кучих тел. Если на тело действует кратковременная и быстро ‚растущая сила, то даже при большой ее величине деформация будет упругой, а в случае превышения временного сопротивления наступит разрушение, почти минуя пластическую стадию. На- ‚оборот, в случае возрастающей длительной нагрузки предел упругости сильно уменьшается, упругая деформация перекры- вается остаточной, и, чем дольше` действует нагрузка, тем ббль- шая доля деформации превращается из упругой в остаточную. Поэтому для того чтобы удерживать тело в деформированном ‚состоянии, со временем нужна все меньшая сила. Это явление названо Д.. Максвеллом расслаблением или релаксацией. Время, которое требуется длЯ уменьшения необходимого при данной деформации напряжения до его е-части (е == 2,718 — ос- нование. натуральных логарифмов), или время релаксации, слу- жит мерой для оценки относительной роли упругой и пластиче- ской частей деформации. Следовательно, большое время релак- ‚сации — признак преимущественно упругой реакции, а малое — пластической. Время релаксации льда колеблется в пределах от 8 до 90 мин. (\е!пета, 1938; Донченко и Шульман, 1949), в зависимости также от направления деформации. Таким образом, соотнощение упругой и пластической частей деформации может изменяться более чем в 11 раз. Анизотропия механических свойств. Все механические свойства льда резко анизотропны. В простран- ‚ственной решетке льда перпендикулярно к главной оси распо- ложены плоскости с наибольшей ретикулярной плотностью и наиболее удаленные друг от друга. Нарушение в базисной плос- кости (0001) вызывает разрыв только двух атомных связей на одну элементарную ячейку, притом связей, перпендикулярных к этой плоскости, тогда как нарушение по любой плоскости, пер- пендикулярной к (0001), требует разрыва по меньшей мере че- тырех связей на одну ячейку, причем это связи, наклонные к плос- костям нарушений, так что связываемые ими атомы в проекции находятся ближе друг к другу, чем атомы, разделяемые базисной плоскостью (О\узкоп а. Г.опзЧа1е, 1948).О6 относительной сла- ‚бости сцепления в направлении главной оси [0001 } свидетельству- тот также больший температурный коэффициент линейного расши- рения (29 - 10—5 на градус по главной оси и 17 - 10—6 перпенди- кулярно к ней в интервале от 0° до —66° С, как следует из дан- ных о размерах элементарной ячейки льда) и отмеченная выше ‚ббльшая интенсивность движения атомов вдоль главной оси. м Благодаря этому уже задолго до рентгенометрического иссле- дования, — по реакции льда на ориентированные напряжения,— Д. Мак-Коннелл (Мс Соппе!, 1891) представлял ` внутреннюю: структуру кристаллов льда как совокупность многочисленных, очень тонких, прочных, но гибких пластинок, ориентированных в базисной плоскости, подобно колоде карт, смазанных неза- сохшим клеем. Промежутки между этими элементарными пла- стинками (плоскостями наиболее густого расположения атомов) являются плоскостями ослабления, слабо_ сцеп- ленными между собой. Ослабление проявляется различным образом. По правилу Бравэ, базисная плоскость льда должна представлять собой плоскость спайности, однако в действительности спайностью лед не обладает вследствие не полностью установившейся и, сле- довательно, легко восстанавливающейся связи молекул при суще- ствующих на земной поверхности температурах. Зато ослабление базисных плоскостей отчетливо проявляется в механических свойствах, в расположении газообразных и солевых включений и в распространении по этим плоскостям внутреннего таяния — «ледяных цветов» — при поглощении тепловой энергии и смут- ных, расплывчатых водных пленок при сжатии льда в направ- лении главной оси (Тупйа|!, 1858). Из механических свойств анизотропия, насколько известно,. меныше всего касается свойств упругих, в значительно большей мере — свойств прочностных и особенно резко проявляется в пластических свойствах. Плоскости скольжения и поведение мо- нокристаллов, Базисная плоскость в кристаллах льда является единственной хорошо выраженной плоскостью сколь- жения. Величина критического касательного напряжения, при котором начинается скольжение, для льда неизвестна, но ввиду очень малого предела упругости поликристаллического льда (не более 0,1 кг/см® при 0° С) она должна быть ничтожной, по крайней мере при высоких температурах. Как известно, напряжение предела упругости г отличается от критического касательного напряжения т в зависимости от угла ф между направлением г и плоскостью скольжения, а также от угла ф между проекцией направления г на плоскость сколь- жения и ближайшим направлением скольжения: < = г 5П о со5 Ф. Направления скольжения в кристаллах льда не определялись. По аналогии с металлами гексагональной сингоний — надо по- лагать, чтонаправлениями скольжения во льду являются диа- тонали гексагональной призмы [2110], [11%0], [12101. О. Мюгге 45