за счет увеличения потенциальной энергии температура плав-
ления любого деформированного тела снижается на величину)
1, ФоТо о
О° 
АВЕШЫ
где , — удельный объем при нормальных условиях, Т„—абсо‘—
лютная температура плавления, ‚А — механический эквивалент
теплоты, [ — теплота плавления единицы массы, Е—МОДУ.ПЬ
УПРУГОСТИ‚ с — давление. УРВВНЕНИЁ ДейСТВИТеЛЬНО только для
УСЛОВИЙ ОбрЗТИМОГО процесса, т. е., строго говоря, в не может
ПрЕВЫШЕ\ТЬ предела упругости. ОДНЗКО. поскольку ДЕФОРМЗЦИЯ.
твердых тел имеет сложную упруго-текучую природу (они
релаксируют после нагрузки выше предела упругости), Э. Рикке:
применяет свой принцип вплоть до напряжений, равных вре-
менному СОПрОТИВЛеНиЮ‹ По его расчетам, Ддля льда АТ полу-
чается `равным 
— 0,0000036 * (в кг/см*) и для временного со-
противления в 70 кг/см? максимальное АТ = — 0,017°С. По болк;е
точным современным данным для льда АТ == ——0‚00000485%‚
однако временное сопротивление льда (на с›катие)_ при 0°С.
составляет в среднем не более 30 кг/см® и соответственно
снижение температуры плавления за счет ориентированного
давления составляет АТ = — 0,0044°С!.
Снижение температуры плавления льда под всесторонним
давлением связано © УМЕНЬШРНИЕМ объема при плавлении. Как
видно из фиг. 2, оно свойственно только льду 1. Поэтому
разрывающая сила ЗЗМСПЗЭЮЩВН ВОдЫ ОГРЁЩИЧСНЗ давлением
порядка 2500 ат, возникающим в случае замерзания в замкну-
том пространстве при температуре ниже —22°С, так как при
этом давлении наступает самопроизвольное образование льда 1,
сопровождающееся — уменьшением — объема 
(Таттал, — 1922,
стр. 154). 
'
Удельные вес 
и 
объем. Лед имеет ‹открытую»,
малокомпактную структуру, поэтому он легче воды. Удельиы;і
вес чистого льда при 0° С и давлении. 1 ат составляет 0,9168 г/смё,
а удельный объем 
— 1,0908 см®/г (Вг!йветап, 1912, и др.; Гоп5-
4а1е, 1950), тогда как для воды удельные вес и объем равны соот-
ветственно 0,999863 г/см® и 1,000182 см%/г. Любое отклонение
от указанных величин для льда указывает на наличие примесей.
АТ 
= —
з Г. Ле-Шателье (1882, стр. 335), а затем Д. Джонстон и Л. Адамс
(ЛоБп5боп 
а. Аат , 1913, 
стр. 214) принимали, 
что температура
плавления льда под действием ориентированного давления снижается
в 12 раз больше, чем под всесторонним давлением, т. е. на 0,091°/ат;
однако это положение, повидимому, ошибочно, Попытки теоретически
вывести влияние ориентированного напряжения на изменение точки
тмавления делали также Пойнтинг (1881 г.), Оствальд (1902 г.) и
П. Ниггли (1915 г.), но Г.}Тамман (1922 г.) доказал их ошибочность.
38
Вместе с тем при плавлении льда в болышом количестве по-
глощается скрытая теплота, которая, как известно, затрачивается
на увеличение межатомных расстояний. И действительно, среднее
расстояние 
между 
атомами 
кислорода 
в 
воде (3,0 А) (Мог-
сап а. \Маггеп, 1938, стр. 666) больше, чем во льду (2,76 А).
Как может это совмещаться с увеличением плотности при плав-
лении?
Вода обладает высокой стеленью структурности с аналогич-
ным льду тетраэдрическим расположением молекул, представ-
ляющих собой диполи с зарядами в вершинах тетраэдра. Но, как
мы видели, уже во льду при высокой температуре движения ато-
мов или переорнентировка молекул ведут к постепенной амор-
физации, подготовляющей плавление. В воде слабая водородная:
связь между молекулами постоянно нарушается и восстанавли-
вается; благодаря этому координационное число в структуре
воды 
в 
среднем 
больше 
четырех, 
вероятно 
4,5 (БойеБисЬ,
1949, стр. 269), чем и объясняется ее ббльшая по сравнению со
льдом плотность, несмотря на ббльшие, чем у льда, межатомные
расстояния.
Теплоемкость 
и 
теплопроводность, 
Теплоем-
кость льда при постоянном давлении С, и ее зависимость от
температуры # (°С) выражаются формулой
С, = 
0,5057 -- 0,001863 
# кал/г °С.
По другим, повидимому, менее точным, определениям тепло-
емкость льда колеблется в довольно широких пределах и ме-
няется в зависимости. от изменения температуры не линейно. Ха-
рактер зависимости теплоемкости льда и воды от температуры при
постоянном 
давлении в 
1 
ат, по измерениям Ф. Симона (см.
Рогсеу, стр. 480), показан на фиг. 6.
"Теплопроводность & льда в зависимости от температуры # по
шкале Цельсия выражается формулой (Вейнберг, 1940, стр. 163):
& = 0,0053 (1 -+ 0,0015 #) кал/см? сек° С.
Имеются 
указания 
на несколько бблышую теплопровод- _
ность Ё1 по направлению главной кристаллографической оси
[0001], чем &, перпендикулярно к ней. Количественные 
дан-
ные об этом были получены 
Д. Форбсом в 1874 г. и П. Странео
в 1897 г. По Форбсу, отношение &1: Ё, равно 22 :21, но аб-
солютная величина & у него более чем 
в 2 раза 
меньше ис-
тинной. 
В определениях Странео Ё, получалось 
то больше,
то меньше & (Робго\муо!5К!, 
1923, стр. 41):
® , = 
0,0050 — 0,0052; — & 
= 0,0051.
39