температуре -- 0,0099°С. Давление в этой точке не может быть доведено до нуля, но равно давлению водяного пара при данной температуре — 0,00608 ат или 4,58 мм рт. ст. (понижение темпе- ра’ ры плавления за счет этого давления составляет всего 0,000045°С). Как известно, равновесие между разными фазами вещества является динамическим: оно обозначает не отсутствие перехода вещества из ОдНОГО состояния в другое, а только РЗВНУЮ ско- рОСТЬ переходов в обоих» взаимно ПрО’ГиВОПОЛОЖНЫХ направ- лениях. Интенсивность перехода молекул из ОДПОЙ фЗЗЫ вещества в соприкасающуюся © вей другую фазу возрастает по мере увеличения энергии колебания атомов, т. е. температуры. Поэтому при низких температурах давление насыщенного пара, ничтожно: при— 70°С оно равно 0,002 мм, а при — 110°С, составляет 0,000001 мм рт. ст. В то же время давление пара» насыщенного по отношению ко льду ёл, меньше, чем давление пара, насыщенного по отношению К переохлажденной воде ёв при равной температуре. Абсолютная разница между величи- нами давления при —12. —183° достигает 0,2 мм, а затем вновь начинает уменьшаться, тогда как относительное различие равномерно увеличивается: при — 10° недосыщение по отноше- нию к воде насыщенного по отношению ко льду пара (е“ 7 8 ) ь равно 9%, а при —40° составляет 33%. Влияние давления. Под влиянием всестороннего давления температура плавления льда снижается, как теоре- тически предсказал Д. Томсон в 1849 г. и экспериментально подтвердил В. Томсон (Кельвин) в 1850 г. Величина снижения определяется уравнением Клапейрона — Клаузиуса — Томсона. (Т — абсолютная — температура, р — давление, А — термиче- ский эквивалент работы, АИ — изменение удельного объема при фазовом превращении, /, — скрытая теплота превращения) и составляет :і‘і_Т_ = — 0,00759° С/атм при 0°С. В более поздней р работе сам Д. Томсон (О. Тпот$оп, 1861)! признал, что это снижение температуры плавления является следствием только всестороннего давления и не касается давления ориентирован- ного, одностороннего. Для случая ориентированного давления или напря- Эжения любого другого вида Д. Гиббе в 1877 г. и Э. Рикке (В1есКе, 1894) показали, что везависимо от эффекта Томсона 36 &К, Уемпература, % ьь _ тр ® 24ер 67 8ОЯООЙ нидтет д ЯЕ Давление лара Фиг. 6. Давление насы , пщающих паров льда Г и воды при атмосферном давлении. (Пунктиром показана кривая равновесия пара и переохлажденной воды.)