Но для получения молекулярной структуры, соответствую- жщей рентгенографическим данным, элементарная ячейка льда должна быть слишком сложной: 12 молекул — в случае поляр- ной структуры и не менее 96 молекул — в случае неполярной, что невероятно. Другие возможности представляются в допущении статической или динамической неправильности структуры. Пер- вое допущение сделано Д. Берналом и Р. Фаулером в 1933 г., в модели которых атомы водорода в соседних молекулах льда ‘занимают различное, но фиксированное положение, Таким обра- зом, лед кристалличен только по положению своих молекул, но стеклоподобен по их ориентировке. По мнению П. Оустона и К. Лонсдейл (ОмзКоп а. Г.опзда\е, 1948), более вероятно допущение Л. Паулинга о динамическом характере неправильности структуры льда. В модели Паулинга, как и у Барнеса, между каждой парой кислородных атомов находится только один атом водорода; но положение водород- ных атомов может изменяться благодаря вращению молекул_ или же путем собственного движения атомов на расстояние 0,78 А из положения на расстоянии в 0,99 А от кислородного атома од- ной молекулы в такое же положение в составе другой связанной с ней молекулы. При этом в кристалле постоянно происходит из- менение от поляризованной конфигурации к неполяризованной. Такой свободной переориентировкой молекул объясняется боль- «цая величина диэлектрической проницаемости льда при темпера- турах выше примерно 200°К (—73°С), близкая к диэлектрической проницаемости воды. При охлаждении льда до очень низкой тем- пературы молекулы задерживаются в ОДНоМ ИЗ МНОГИХ ВозМОЖ” ных положений, что не предполагает возникновения определенной конфигурации без хаотической ориентировки молекул. Новейшая техника рентгеноструктурного анализа дает Воз- можность исследовать не только взаимное расположение ато- мов, но и их термические вибрации. При длительной экспозиции на лауэграмме наряду с четкими изолированными точками по- являются расплывчатые пятна и полосы, интенсивность которых заметно зависит от температуры. Для льда такая картина зна- чительно сложнее, чем та, которая соответствовала бы простым упругим колебаниям, и, повидимому, происходит от групповых движений атомов кислорода и водорода или от групповых переориентировок молекул. Особенно интенсивны движения вдоль главной кристаллографической оси [0001], что указывает на относительную слабость атомных связей в этом направлении, Следы колебаний исчезают лишь при очень низких темпера- турах и видимы еще при — 13°С. Средняя амплитуда термических вибраций атомов близ 0°С достигает почти 0,5 А. Несмотря на это, кристаллы естественного льда относительно совершенны й, по Даниым П. Оустона и К. Лонсдейл (там же), не обнаруживают_ а Ё›ЁЁИЁЁЁ_У ЬНГ;ри таянии на рентгенограмме характерная для я картина резко сменяет, Е Р ся кольцом диффрак- Поскольку структура льда в основных чертах выяснена не- посредственными исследованиями, вопрос `о гониометри- ческой симметрии кристаллов льда имеет менее су- щественное значение. По статистическому закону О. БравЭ, на кристаллах чаще всего развиваются грани, соответствующие; Ёеткам пространственной решетки с наибольшей ретикулярной с;х:тностью, т. ©. наиболее густо усеянные атомами, что обычно : зано с наименьшей скоростью роста этих граней. Как извест- л;' строение пространственной решетки не полностью опреде- : Ё„:‹:&от}ж&:есх‹ую симметрию кристаллов; в случае гекса- нии решетки кристаллы могут п) у ринадлежать ;Ё‹:‹йкс;ексагональпои системе, так и к тригональной, так как в й нгонии возможны оба комплекса граней, Поэтому вопрос дотёр:іш:еетж:;і‚есс;‹ои симметрии кристаллов обыкновенного льда эмпирически, независи ПНЕ симо от структурных ис- а КЁЁ4;)тметъял М. П. Головков (см. — Вейнберг и др-, 1940, ВСЕ;’! СВЫ изучение симметрии кристаллов льда связано почти со у торией развития минералогии и кристаллографии. Ри- с}г::;‹:‹;воп;:апия и приближенные измерения углов ледяных кри- › дающие возможность установит е У Ъ их принадлежность &\;Ёгк:а;&ъ;1а;п;юй((5тр]1;\гоналыюи) системе, появЁяшт‹:я еще в в. (О. Магнус — 1555 г., И. Кеп. аЕ у й лер — 1611 г., Ет.видеекг‹‘её‚\;остъіб‘т г., Р. Гук — 1665 г., и др.). Однако вслед- криста}эшов льд;плошных (не скелетных) правильно ограненных и почти полной невозможност! сти их сохранения ::[›,ч;х;;а:жк%‹;мёттёических измерений, которые удовлетвсгритель- т вопрос, нет и до настоящего 1 времени. Боль- шинство исследователей основы валось на внешнем виде к & ристал- удёьап;л;?ве;,і’;“:"н:х, внутренних и внешних фигур коррозии, — лишь в редких случаях на груб Ё ыХ_ изме- ВЁЁКИЩ‹.МГЗЁРЗЗЁ метеорологи, располагавшие большим факти- м, часто ограничивались о:писаниями, не де- .Хг::;і‹[ х;т:за11;1;,‹щке[інсталлографических выводов и не обращая: вни::а- ственные детали. Многие ис й ‘следователи не шли дальше установления принадлежности кристаллов льда к гек- сагональной системе, не раз! ‚ граничивая, ПОВидимом; 5 нальную и тригональную системы. ` ОАН * Наблюдения автора, проведенные в поляризованном свете, на- ы Г Н В против, свидетельствуют о широком распространении среди естественных лЬдов мозаичной структу ры, возникаю! внешних препятствий росту крнст“ло:\ей‚ ВнЛ ННЕтСНое, 2