доли пульсационной энергии в однонаправленных ветровых те-
чениях.
Энергетические характеристики — разнонаправленных — течений
существенно меняются по вертикали. По данным экспериментов
в условиях волн на глубокой воде (Н/ХА:2... 6) получено резкое
уменьшение значений Еср, Е, и Е› по направлению от поверхно-
сти воды до горизонта (0,10... 0,15) 
Н и сравнительно плавное
уменьшение или незначительные изменения в глубинных и при-
донных слоях (см. рис. 3.6 а). При Н/а 0,4... 0,6 энергетические
характеристики пульсационных движений увеличиваются по на-
правлению 
от 
поверхности до горизонта (0,2... 0,3)Н, затем
уменьшаются вначале очень резко, а далее плавно вплоть до дна
(ем. рис. 3.6 6).
На основании этих данных можно заключить, что разнонаправ-
ленному ветровому течению еще в большей степени, чем однона-
правленному, свойственна передача некоторого количества энер-
гии пульсационного дъижения через поверхность воды. Однако и
в разнонаправленном течении остается существенным вклад энер-
гии осредненного движения в энергию пульсационных движений.
Доля энергии пульсационных движений увеличивается в этих ус-
ловиях по сравнению с однонаправленными течениями в резуль-
тате взаимодействия осредненных потоков противоположного на-
правления, т. е. дрейфового и компенсацнонного течений.
3.9. Коэффициенты вертикальной турбулентной вязкости
и методы их оценки 
©
Коэффициенты вертикальной турбулентной вязкости на прак-
тике чаще всего определяют по данным регистрации течений или
по данным о диффузии искусственно вводимых в поток примесей
[135, 232, 233]. Известны и другие способы [10, 210], но они приме-
няются реже, чем упомянутые.
Рассмотрим результаты оценок коэффициентов вертикальной
турбулентной вязкости по данным экспериментов, проводившихся
в аэрогидравлических лотках разных размеров методами фото-
и киносъемки частиц нейтральной плавучести [(174, 177] и путем
регистрации диффузии струи непрерывного источника.
По данным регистрации течений коэффициент вертикальной
турбулентной вязкости А можно определить одним из следующих
методов: Буссинеска, Кармана, Эйнштёйна, Эртеля и др.
В методе Буссинеска коэффициент А на рассматриваемом го-
ризонте г представляется в виде [76, 147]
А= ч/(д0/дг), 
(3.16)
где т — касательное напряжение:
т= р [Й ; 
(3.17)
102