следуют преимущественно в сторону выхода в водоем, а поверх-
ностные течения имеют неустойчивое направление и следуют то
к наветренному берегу, то в сторону водоема;
схема 1 (рис. 2.8 в) — устойчивый равномерный ветер дейст-
вует со стороны водоема вдоль продольной оси мелководного за-
лива, имеющего плавный рельеф дна. Ветровое течение в при-
брежных зонах у обоих берегов залива следует по направлению
ветра к вершине залива, а компенсационное течение встречного
направления приурочено к осевой части залива.
2.8. Инерционные и синоптические вихри
Возможность существования периодических колебаний течений
с инерционным периодом впервые была определена Экманом тео-
ретическим методом в начале текущего столетия. По материалам
натурных 
наблюдений 
такие движения были обнаружены вна-
чале в Атлантическом океане, а позднее 
— во многих крупных озе-
рах [67, 206]. К инерционному колебанию относят такое движение
частично обособленного объема воды, которое осуществляется по
инерции после прекращения действия возмущающей силы и стре-
мится 
к 
сохранению заданного направления движения 
в 
про-'
странстве. Вопрос о механизме возникновения инерционных коле-
баний течений до настоящего времени. не получил надежного ре-
шения. Одни исследователи считают, что, например, 
в 
верхнем
слое водоема инерционные колебания возбуждаются в результате
изменений ветрового поля над водной поверхностью, а другие ви-
дят причину во взаимодействии между высокочастотными грави-
тационными волнами. Инерционные движения в верхнем однород-
ном 
слое обычно 
имеют вертикальные 
масштабы 
порядка 
не-
скольких — десятков метров, а горизонтальные порядка 1--3 км.
Движение при этом осуществляется по спирали или кругу в на-
правлении вращения часовой стрелки. Период полного оборота
частиц по кругу или по спирали равен половине маятниковых су-
ток и выражается зависимостью [202, 206]
Фнн == л[0 51п ф) 2м 12510 Ф, 
(2.9)
где @ — угловая скорость вращения Земли, равная 7,29 . 107° с—';
ф — широта места; л == 3,14.
Из (2.9) следует, что период инерционных колебаний течений
составляет 12 ч у полюсов и увеличивается во много раз с при-
ближением к экватору.
Радиус круга инерции
Кнн=0іі(2{’) 5 Ф)› 
(210)
где о — скорость вращательного движения.
ИН&рЦИОННЫе движения вод отчетливо прослеживаются на про-
грессивно-векторных — диаграммах, построенных 
по данным дли-
тельной регистрации течений самописцами. Если через точку ре-
66