интенсивности течения, степени глубоководности ветровых волн и других факторов. Это обстоятельство отчетливо проявлялось на экспериментальной установке как при визуальном — наблюдении процесса, так и при рассмотрении данных стационарной кино- -съемки. Просмотр многих сотен снимков полей скорости в верти- кальной плоскости позволил выявить и представить на рис. 2.6 наиболее типичные черты структуры потока, свойственные опреде- ленным внешним условиям. Структура движения частиц жидкости, представленная — на рис. 2.6 а, характеризуется преобладанием прямолинейных, преи- мущественно параллельных дну траекторий в зоне действия как дрейфового, так и компенсационного течения, а также наличием небольших вихревых образований эллиптической или — круговой ‚формы на границе раздела. Вихревые образования незначитель- ных размеров возникают также в придонном слое, но ови суще- ствуют непродолжительное время и редко проникают в толщу ком- пенсационного течения. Подобная картина чаще всего наблюда- ется в условиях слабого ветра при выраженной глубоководности волн, т. е. при Н^ Структура движения частиц жидкости, — изображейная — на рис. 2.6 6, соответствует примерно условиям Н ® ) и характери- зуется примерно теми же чертами, что и в рассмотренном выше -случае, но отличается от нее большими размерами вихревых 0б- разований в зоне действия дрейфового течения и на его нижней границе. Некоторые из вихревых образований проникают в зову ‚действия компенсационного течения, осуществляя тем самым мест- ный вертикальный водообмен между ними. К числу типичных отнесена также структура движений частиц, при которой вихревые образования различных размеров и формы, но преимущественно круговые и эллиптические с небольшим экс- центриситетом, заполняют всю толщу потока (рис. 2.6 в). Наибо- лее мелкие из этих образований возникают чаще, чем крупные, но существуют непродолжительное время. Наиболее крупные образо- вания более устойчивы как во времени, так и в пространстве по- тока — они нередко видны на многих последовательных кадрах киносъемки, особенно в экспериментах со слабым ветром и срав- нительно глубоководными волнами (Н ® )). Характерной особенностью структуры ветрового течения, не- редко возникающей в условиях мелководных волн (Н«\), явля- ется разделение потока по длине на отдельные «ячейки», в каж- ‚дой из которых действуют как бы частично обособленные верти- кальные циркуляции. Продольные размеры этих — ячеёк — обычно в 3—5 раз превышают глубину, а в отдельных случаях достигают ‹'8—10 глубин, т. е. приближаются к размерам эллиптических Вих- рей в однонаправленном по глубине ветровом течении и в русло- вом потоке. С наветренной стороны в ячейках преобладают круто восходящие к поверхности траектории (рис. 2.6г), а с подветрен- 56