выражается, согласно теории волн малой высоты [95, 165], уравне-
нием окружности в виде
(# — %)? + (2 — го)? = [А ехр (#го)/2}, 
(2.1)
показывающем, что радиусы / окружностей убывают по мере уве-
личения заглубления го под уровень по экспоненциальному за-
кону
г == й ехр (#г()/2, 
(2.2)
где & =2л/No; х — продольная, а г —- вертикальная координата ча-
<стицы; й — высота волны.
Составляющие скоростей частиц по осям х и г выражаются
зависимостями:
и == аха == о (А/2) ехр (Ё2) со5 (Вх — 015);-
@ == д24 == о (2/2) ехр (&2) 31п (&х — оё), 
(2.3)
где о = дл/т; т — период волны; # — текущее время.
В условиях ограниченной глубины траектории волновых Ддви-
жений частиц имеют вид эллипсов и выражаются уравнением
(х — *,)/а9 + (# — го)?/о) == 1, 
(2.4)
где 
ао — горизонтальная, а 
Бо — 
вертикальная полуоси эллипса,
определяемые уравнениями: 
`
а, = -& 
М1& & + Н))_.
в оо 
$Ъ (ЕН) 
‚
(2.5)
р — * Ю # (2о - Н)]
э 
$1 (ЁН) 
*
На линии поверхности воды, где 
2о=0, 
полуоси — эллипса
равны:
аопов ж== (/1/2) СЁЬ ЁН; ЬО пов ^== /1/2. 
(2-6)
На линии дна в условиях го==—-Н выражения для полуоси эл-
липса имеют вид
Бод == 2/[Э 51 (#Н)}; 
Вод == 0. 
(2.7)
Составляющие орбитальных скоростей в условиях ограничен-
ных глубин выражаются зависимостями:
дёй _ _сь [& (2о -- Н)]
и о 
св (#Н)
с0$ (@хо —- 0?);
(2.8)
ак — 5\ [& (го + Н)]
© — 
— 
сВ (&
5 (#х, — оё).
48