поперечной оси бассейна. Одновременно с этим отмечается несим-
метричность волнового профиля, причем в момент перехода через
статистический уровень он не приобретает вида горизонтальной
линии [49], а высота колебаний в пучностях так же, как и место-
положение узла, подвергается периодическим изменениям.
Для водоема типа канала, исходя нз выражения потенциала
скорости стоячей волны, получают выражения для составляющих
скорости, уравнений движения 
и длин траекторий перемещения
жидких частиц. Составляющие скорости движения жидких частиц
при условии ограниченной глубины канала описываются в реше-
ниях первого приближения точности уравнениями:
й’ ав (# - Н)
е= — оот@н) — ©05 (#Х) - сов (ой), 
(1.23)
_ 2А’ 
@й (г - Н) 
<; 
‚
= — 
еввН —- 510 (#х) - ©05 (о?). 
(1.24)
Уравнения движения жидких частиц с начальными координа-
тами х И & представляются в виде:
х= х, + 2/ No 
сов (&х) › 51 
(о%); 
(1.25)
г== го - 24' No 
еп (#х) › 5!п (0%), 
(1.26)
а длины траекторий перемещения частиц 
— в виде
— ?Ё%ЁТ’\/*"“Ё [& @ + Н)] + соё? (#л). 
(1.27)
Из формулы (1.27) видио, что длина траекторий, а следова-
тельно и скорость движения частиц, убывает от узла к пучности
волны и от поверхности воды ко дну.
1.6.3. Периоды сейшевых колебаний уровня
Водная масса любого водоема, будучи выведенной из состоя-
ния покоя, совершает колебательные движения, как и любая фи-
‚зическая система, имеющая определенную степень свободы, около
положения своего устойчивого равновесия с периодом, определяе-
мым свойствами системы,
Для оценки периодов стоячих колебаний уровня в гидрологи-
ческой практике используют различные расчетные методы и метод
физического моделирования. Наибольшее распространение полу-
чили расчетные методы Мериана, Дюбуа, Дефанта, Кристалла,
Л. К. Давыдова, А. Н. Кощеева.
По методу Мериана 
[8, 133] период одноузловой сейши опре-
деляется формулой
Т, = 2// аН, 
(1.28)
34