При изучении динамики конкретных водоемов, наряду с перечис-
ленными элементами, устанавливают местоположение узлов и пуч-
ностей, распределение высоты колебаний и скорости течения вдоль
водоема или по его акватории.
Детальные представления о распределении стоячих волновых
колебаний уровня вдоль оси водоема прямоугольной формы можно
получить на основании рассмотрения уравнения профиля волны,
5 
. 
7 
3 
' 
2
— 
1 
/ 
’/ 
/—;-`
„” 
‚
? ® 
\ 
// 
! 
`\`
! 
” 
ГО&
” 
/ 
`
1/4 
у 
1/ 
\/
2& 
—+ 
7 
Ё'/
} 
\\ 
! 
и 
1 
!
й х 
' 
” 
, 
:
` 
! 
” 
Ё
ч 
‚ ” 
! 
;
Ч 
о- 
! 
}
-- 
‚ 
' 
»
: 
л 
х 
| 
:
Рис. 1.15. Профиль стоячей волны.
1, 2 — профиль волны; 8 — узел волны; 4 — пучность волны; И’-- высота вол-
ны, ^ — длнна волны.
которое в условиях глубокой воды (Н=со) и ограниченной глу-
бины (Н =соп5!) имеет вид [86, 95, 191]
ё == й’ 50 (ЁХо) $1П (Оі)я 
(1'21)
где 
& =дл/No; с=дл/Т; И’ —- амплитуда, равная половине общей
высоты колебания уровня.
В момент, когда $1 о1== 1, профиль стоячей волны опреде-
ляется уравнением синусонды
© == / 5 (#х,), 
(1.22)
а в момент, когда 511 (с?) =0, совпадает с осью Х.
Точки профиля стоячей волны, в которых & всегда раввы нулю,
называются узлами (рис. 1.15). Абсциссы узлов определяются ус-
ловием 510 (#хо) == 1, которое выполняется при Ёхо== лй, где и ==
=0; ; 2; 3
Вертикали, пересекающие профиль стоячей волны, на которых
в моменты 51 (с!) 
= -=1 значения Е достигают ==Й’, называются
пучностями. 
Их 
абсциссы 
определяются 
условием 
равенства
ъп (®хо) 
= 
1, которое выполняется при Ёхо==л/2--пл/2. Следо-
вательно, 
пучности 
располагаются вдоль оси х на расстоянии
Хпуч== (М/4--пNo/2) (рис. 1.15).
Экспериментальными нсследованиями, проводившимися в пря-
моугольных бассейнах с плоским дном [49] и методом ЭГДА [86],
подтверждено теоретическое положение о синусоидальности про-
филя стоячих волн. Местоположение узла даже в условиях одно-
узловых колебаний периодически отклоняется вправо и влево от
33.