а на основании формул (1.1)— (1.7) — в виде
пов == Р, (1,15 -- 0,05 
) 1, * 10—3. 
(1.9)
Зависимость (1.9) 
хорошо согласуется с зависимостью Ван-
Дорна [26, 41], О. П. Виноградовой [27] и Шонтинга [41, 245], что
видно на рис. 1.3.
1.44. Профили ветра и их трансформация над подстилающей
поверхностью
Для 
установившегося 
полностью турбулентного воздушного
потока над шероховатыми поверхностями в условиях нейтральной
устойчивости лабораторные и натурные исследования дают про-
стое соотношение между вертикальными градиентами — скорости
жидкости и напряжением сдвига;
дNo 1дг == о,„/(Кг), 
(1.10)
где No — средняя скорость ветра на высоте г; о» = //Тпов/Ра 
— СКО-
рость трения; К — постоянная Кармана, принимаемая обычно рав-
ной 0,40.
Интегрирование (1.10) дает для слоя с постоянным касатель-
ным напряжением логарифмический закон распределения скоро-
сти ветра
\ == о, 10 (2/С) К, 
(1.11)
где С — постоянная интегрирования.
Для шероховатых поверхностей касательное напряжение на не-
загрязненной плоской поверхности пренебрежимо мало по срав-
нению с трением за счет элементов выступов и (1.11) приннмает
ВИд
\ == о„ 11 (2/го)/К, 
(1.12)
где го— параметр шероховатости, являющийся 
постоянным 
Ддля
поверхностей со сравнительно однородными мелкими выступами,
но изменяющийся в широких пределах: от 0,1 см для совершенно
гладкого снега до 100 см для лесистой местности [20, 31, 41).
Исследованиями установлена возможность различных 
режи-
мов движения воздушного потока над водной поверхностью: глад-
кого, гладкого турбулентного, е развивающейся шероховатостью
и полностью шероховатого. Для некоторых режимов движения и
обтекания воздушным потоком выступов шероховатости найдены
аналитические выражения.
В условиях нейтральной стратификации атмосферы и режима
гладкого турбулентного движения воздушного потока относитель-
—
ный параметр шероховатости го выражается зависимостью 
[26,
31, 245]
2 == 430; , 
(1.13)
15