жины) и полярным углом @ 
(где 
@ - угол мехду редиуо-векто-
ром ›° 
и напревлением ненерушенного потока подземных вод).Тогда
распределение гидроотатичвокнх непоров в пласте { — и в преде-
лах прискважинной зоны Н’ 
можно предотавить в виде (Метвеев Б.К.,
В6: 
//-—7/!7;( ——)006‘9’ ; ”""7”( ё )соцо ‚
1 К(1-7?)-(1+Е*) 
(3.23)
2 
+я?) -- 
—
б = Р КО-Рб)+(1+72) ’_2[(7 ) і] 
1+" -,
где 
У/Н - гидравлический уклон ненерушенного ‘потока. Приближен-
ные вныражения для коэффициента ; зваписоены, Как и ренее, для
малых значений 4 .
Воспользовавшись условием Кони-Римана, получим соответотвую-
щее (8.238) выражение для приведенной функции тока за пределеми
приокважинной зоны:
://а ...аі_-(г‹г—і;г)зьпу› 
(8.24)
бАя 
у
Теким обреазом, зависимости (8.28) 
и (8.24) описывают струк-
туру гидродинамической сетки потокё, нарушенного наблюдательной
окважиной. Из этих эависимостей можно получить вырежения для С0-
отавляющих действительной скорости фильтреции ()» и119‚. Непри-
мер, составляющая вдоль радиус-векторе / 
равна;
к дн _ у /2%+Б?)? - - 2е 
” 
_
„“ п0 п 
7? 
‚ &= о› 
(8.25)
7
рде 
/7 
о—- активная пористость плесте. Из (3.25) легко получить
зависимость для времени, в „течение, которого частице пройдет путь
от контура прискважинной зоны (т.е. ”=7'% 
+ А ) до точки, распо-
ложенной на расстоянии ” — от наблюдательной скважины по линии
тока со „аночениеы функции тока, равным Ш :
22 @2 
7 
г/еднЕ )ра
пА " ннн 
‚ 
.‚.2Е 
‚ 
е ниаасносья 
уе оо ооенчной ой аж ое 
;
/\’(22"*!:5“ 228^ [2; {; #) (9›/‹7)} 
]_.
р= агссоз[гтё;] /д““ п
где /—'(ф‚р) 
и Ё(ф,/)) 
- эллиптические интогралы первого и
второго рода соотвотственно.
Проведеи с положью виражения (3.26) оценку времени, в тече-
ние которого частицы, рисположенные на приной & =С0Л5Ё (т.е. на
49