Если расположить иесколько щепей таких зарядов, причем
каправления бросания грунта ориёнтировать в плайе Так, что-
бы они пересекались в одной точке, то можно вблизи этой точ-
ки сосредоточить весьма значительные массы групта (рис. 14).
Практически такой присм осуществим весьма легко 
и 
МНОГО-
кратио проверен ка взрывных работах, проводизшихся в СССР.
М. РАСЧЕТ ВРЕМЕНИ ОТСТАВАНИЯ ВЗРЫВА
ОСНОВНОГО ЗАРЯДА ПО ОТНОШЕНИЮ К ВЗРЫВУ
ВСПОМОГАТЕЛЬНОГО ЗАРЯДА
Основная идея направленного выброса 
групта — состойт В
том, что производится сначала 
взрыв 
вспомогательного заря-
да, а потом, когда воронка (или полость), полученная 
в резуль-
тате этого взрыва, достигнет максимальных размеров, взрываст-
ся основной заряд. Следовательно, 
время 
отставания взрыва
основного заряда по отношению к взрыву Вспомогательного за-
ряда равно времени возрастания размеров полости, образуемой
взрывом вспомогательного заряла.
Это время зависит в основном от двух факторов:
1) энергии и размера вспомогательного заряда и
2) сил тяжести, действующих на окружающую среду, опре-
деляемых произведением плотности среды 
0 
на ускорение силы
тяжести д
Если взрыв происходит в нескальном грунте илми в Воде, то
обычно снлами прочности среды можно пренебречь.
Для дальнейшего упрощения задачи допустим, что среда,
внутри которой происходит взрыв, 
достаточно мало сжимасма,
обладает малым внутренним треннем и к ней можно применить
основные закономерности — гидродимамики — несжимаемой — жид-
кости. При этом условин можно из основных — закономерностей
гидролинамихи вывести для сферического заряда, находящегося
на глубине // под плоской поверхностью среды © плотностыю Г,
следующие зависнмости.
Скорость движелия среды — испосредственно у поверхности
соприкоснопсния продуктов взрыва и среды — (при мгиовепном
выделении энергии варыва) равна:
о„_1/ ;—”; -1/2 0 в 
(51)
где (, 
— удельная энергия взрывчатого вещества;
Ф,„ — 
влотность взрывчатого вещества;
@ — — плотность срелы;
&, 
— коэфициент полезного действия.
Величина
уЗО в = о. 
(59)
30