купность отрицательного и положительного зарядов можно наз-
вать по аналогии с электростатикой взрывным диполем.
Основным: фактором, определяющйм эффект от применений.
варывного диполя, являются те скорости, которые получаются на
поверхности полости. Эти скорсети вообще будут различными в
различных точках поверхности полости. Ма части, обращенной
в сторону заряда, эти скорости будут наибольшими, а ма про-
`тивоположной стороне полости 
— наименьшими. В этом отноше-
ннн полость без заряда существенно отличается от Полости 
©
`зарядом, размещенным в центре, когда все скорости распреде-
лены симметричио,
Слема _ взрывного 
Рис, 4, Схема движення _ среды
дитоля| 
от действия вармва 
в гру
со сферической нолостио.
% 
Однако, если размеры 
полости сравнительно невелики 
и
К,& Ка, ло можно приближенио принять, что скорости, добавля-
ющнеся’ к скорости среды @, на поверхности полости всюлду оди-
наковы 
и 
равны:
Формула (12) является приближенной и паписана без учета
сжимаемости груйта. Поэтому излагаемые далее количсственные
расчеты 
также являются приближенными и требуют уточнения
путем сравиения с опытом. Это и будет сделано ниже.
! 
Когда полна сжатия доходит до полости, то от свободной 
*
поверхности среды на границё полости отражается внутрь среды
› волна разрежения. В результате такого отражения частицы. ере-
‚ды на поверхпости полостй дополнительно приобретают скорости,
- равные по величине @,„ 
направленные 
к центру пОЛОСТИ, В
результате сложепия этих скоростей со скоростями, вызванным:
° самим взрывом, получится такое движение, какое показано на
рис. 4.
Донустим, что внутри полости расположен. некоторый мнч-
мый отрицательный зарял, разный —С а-