зование уравнения У. Грина и Г. Ампта *, описывающего верти-
кальное неустановившееся просачивание воды
@ ооовав, Н!
где Й и /— соответственно гидравлический напор и глубина фронта
смачивания на момент времени 7; р — коэффициент недостатка насы-
щения.
Уравнение (5.2) выражает изменение скоростей впитывания воды,
определяемое из баланса потока и по закону Дарси при 
напорном
6
Р
70
‹ 
“
\ 
\ //’ 
0’8 \—‹›—
Р 
47
46
5 
Д 
Г 
д 
) 
‚ 
л 
‚ й,
б 
1М оНВ
Рис. 67. Инфильтрационный поток из шурфа,
@а — гидродинамическая 
сетка 
движения 
из — шурфа
с 
внифильтрометром, 
не 
вставленным 
в 
грунт
(по Н. 
К. Гиринскому); 6 — зависимость относительно
влагосодержания @ = ( Н/)
а-А, 
!
градиенте / = 
— 
— — 
. Предельные значения градиента будут:
1 -> со при 7 == О и 
1 == Ои / == 1 при 
7 -> со и / —> со. Из этого следует,
что скорость впитывания воды, уменьшаясь в процессе 
инфильтра-
ции, асимптотически стремиться к своему пределу, равному по вели-
чине коэффициенту фильтрации.
Ф. Цункером [15] и Н. Н. Биндеманом [10] на основе интегри-
рования уравнения (5.2) для случая й = Йо = соп$! получены спо-
собы оценки величипы &, йк И н по измеренным расходам или по-
глощенным объемам воды на два момента времени.
В дальнейшем уравнение (5.2) применено Н. Н. Веригиным
[15] для описания неустановившейся инфильтрации при мгновен-
ном наливе со свободным понижением уровня воды и наливе с по-
стоянным расходом.
Анализ результатов теоретических исследований и эксперимен-
тальных наблюдений показывает [20, 21, 70, 71], что при инфиль-
трации из шурфа поток заметно деформируется, однако уже на не-
большой глубине (порядка 1--1,5 диаметра инфильтрометра) прак-
тически достигает своих предельных размеров, а линии тока стано-
вятся вертикальными (рис. 67).
* В литературных источниках авторство этого уравнения — обычно — припи-
сывается Ф. Цункеру [10, 15].
185