бит как функция времени неизвестен, но имеются данные об изме- нении давления во времени. В этом случае получим п-1 1 %Ё {(Ріі›ё—! — Р) ([гм + :‹')] _2_' п— 1 %; (РЧ+1'_;2) Указанная формула справедлива для диаграмм изменения дав- ления под пакером в процессе притока в испытатель пластов с уче- том первоначального периода притока и конечной кривой восста- новления давления, а также второго периеда притока и конечной кривой восстановления давления. При обработке опытных данных по `рассматриваемой методике необходимо проверить выполнение следующего условия: 1> уе > 0. @. 5) Более простые зависимости могут быть получены на основе двух- и трехступенчатой аппроксимации кривой дебита [57]. При обработке кривых притока по рассматриваемой методике дебит д обычно определяется по формуле АРЯ.Е ‘?:_ХЙ“"...› (2.6› Т* == 2 1 Т — . . ® где Р — площадь сечения внутренней полости труб под испытателем; у — средний удельный вес жидкости, поступающей в трубы; АР” — разность давлений между точками с интервалом времени А/ на диаграмме манометра в трубах над испытателем пластов. При использовании этой формулы предполагается, что разница давления в соседних точках АР” отражает только разность гидро- статических давлений, а потери давления на трение в этих точках равны нулю. В действительности же скорость движения жидкости в процессе работы испытателей пластов изменяется и, следовательно, меняют- ся и потери давления, фиксируемые манометром. В результате при обработке опытных данных наблюдается разброс точек, что ослож- няет их иптерпретацию и обусловливает погрешности в определе- нии параметров пластов. Наиболес заметно это проявляется при опробовании высокоде- битных скважин с использованием труб небольшого диаметра. П. С. Лапшиным и Л. К. Шаромовой [33] предложено учитывать гидравлические сопротивления в трубах при обработке данных опробования, что достигается путем нахождения текущего дебита нз уравиения п—-1 › 2 9; п— 1 ' Р, г 2 1 1 х Р + Р Р" 5“5%‘}' ’Е"‘!“"""'“СЪ'“ Чп‘!"'д'ё’п‘!“'_д' ы[_*_]‘?і“"'“ п - Ро -- Р, == 0, @. 7 153