тельной и фиктивной скважин, для каждого из которых справед-
ливо выражение (2. 1), т. е. в данном случае
гВ
с= О1У () + И () ан ‚ б = . 
6. |)
Характер графика $ -> 127 при этом будет иметь вид, представ-
ленный на рис. 49, в. В начальный период на снижение уровня гра-
ница практически не влияет, затем начинается переходный период,
в 
течение 
которого 
влияние
границы 
постепенно 
интенси-
фицируется, 
и, 
наконец, 
на-
ступает 
период 
квазистацио-
нарного 
режима, 
когда 
мож-
но 
принять 
логарифмические
представления 
функции сква-
жин, т. е. считать
225а
\У(ц)ж П ‚г2а
@а 
ф 
#
2,250аЁ
()° › 
+#
и 
\No (4') = т
так что
_ @ [ 
225ш‘
...д —а 
+9
ШЕХ овн
2,25а _ 
ё 
й
+ 1 ‹’.:›2 ] —
1Ё
— 
@ ‚ 
225а
= т тр. - (6.2)
Из этого выражения следу-
ет, что при квазистационарном
режиме снижение уровней про-
исходит по той же зависимости,
что и в неограниченном пласте, 
н
но как бы при удвоенном деби- Рис, 49. Откачка вблизи прямолинейной
непроницаемой границы.
те скважины и РЗСЧЗТНОМ рас- а — разрез по нормали к границе, 
6 — план
стоянии, равном /т”, т. е, ратоложоня оана а 
саделюжа:
среднегеометрическому из рас- тельной скважнне) 
в — полулогарифмических
стояний 
до действительной и 
координатах
фиктивной 
скважин. 
Соответ-
ственно, график 
5 ->1@7 в этот период является 
прямолинейным,
но уклон его будет в два раза болыним, чем при 
откачке в таком
же неограниченном пласте,
Численный анализ показывает, что для наблюдательных сква-
жин время “ наступления переходного периода можно определять
по формуле
че онр ч онн
Лвалистацио-
| идонЬл?
| режим
!
$ 
і лсрада" 
|
ПачалЬный
ПЕрий
ЛЕрежИЙ-
Д Й
# =0,367 УБ 
(6. 3)
где ё, — погрешность в определении понижения уровня [36}.
127